ВУЗ:
Составители:
Рис.2.3. Эффект Саньяка в кольцевом оптическом контуре
Луч света приходит в точку А и с помощью зеркал З
1
и З
2
расщепляется
на два луча, один из которых распространяется по часовой стрелке в контуре, а
другой – против часовой стрелки. С помощью этих же зеркал после распростраJ
нения в контуре лучи объединяются и направляются по одному пути [39]. При
неподвижном контуре пути прохождения лучей одинаковы и равны
τπ
⋅=⋅⋅ cR
k
2
, (2.7)
где
k
R
– радиус контура; с – скорость света; τ – время прохождения периметра
контура лучом.
Оба луча приходят в точку А на расщепитель в фазе. Если контур вращаJ
ется с постоянной угловой скоростью Ω , то луч, распространяющийся по часоJ
вой стрелке, прежде чем попадет на перемещающийся расщепитель, пройдет
путь равный
+
⋅=
+
⋅Ω⋅⋅⋅ +
ττπ
cRR
kk
2
. (2.8)
Это вызвано тем, что за время прохождения луча по замкнутому контуру
расщепитель, находившийся ранее в точке А, уйдет в точку В. Для луча, расJ
пространяющегося против часовой стрелки, путь составит
−
⋅=
−
⋅Ω⋅⋅⋅ −
ττπ
cRR
kk
2
(2.9)
Как видно из выражения (2.9), пути распространения противоположно беJ
гущих лучей разные. Поскольку скорость света величина постоянная, это эквиJ
валентно разным временам прохождения лучей, распространяющихся в протиJ
воположных направлениях замкнутого вращающегося контура,
+
τ
и
−
τ
.
Разность времен распространения определяется выражением [39]:
222
2
2
Ω⋅−
Ω⋅⋅⋅
=
−
−
+
=∆
k
Rc
k
R
π
τττ
. (2.10)
В приближении первого порядка можно выражение (2.10) записать в виде
23
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- …
- следующая ›
- последняя »
