ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
выбираются такими, чтобы в одном из положений слой магнитодиэлектрика взаимодействовал пре-
имущественно с электрическим полем резонатора, а в другом – с магнитным. В первом случае размерам
ε1
l и
ε2
l соответствует частота
ε
ω
′
, во втором – размерам
µ1
l и
µ2
l соответствует частота
µ
ω
′
. В результате
из (5.23) получается система двух уравнений (5.25).
Искомые относительные проницаемости испытуемого слоя
r
ε
и
µ
обычно находят из системы
(5.25) методом последовательных приближений.
Для определения тангенсов углов диэлектрических и магнитных потерь используют уравнение
(5.24). С этой целью при тех же двух положениях слоя в резонаторе измеряют ширины резонансной
кривой, которые соответствуют
ε
ω
′′
и
µ
ω
′′
мнимым частям комплексных частот резонатора.
Потери в торцах
2,1
W и стенках η,
п
η резонатора, необходимые для вычисления
εtg
и
µ
tg
, находят
из дополнительных опытов, суть которых рассмотрена ниже.
π=
λ
λ
−µε
λ
π
+
λ
π
λ
λ
−µ
λ
λ
−µε
+
+
λ
π
λ
λ
−µ
λ
λ
−µε
π=
λ
λ
−µε
λ
π
+
λ
π
λ
λ
−µ
λ
λ
−µε
+
+
λ
π
λ
λ
−µ
λ
λ
−µε
µ
µ
µ
µ
µ
µ
µ
µ
ε
ε
ε
ε
ε
ε
ε
ε
ε
ε
.
22
tg
1
arctg
2
tg
1
arctg
;
22
tg
1
arctg
2
tg
1
arctg
2
кр
2
2
кр
2
кр
1
2
кр
2
кр
2
кр
2
2
кр
2
кр
1
2
кр
2
кр
kdl
l
kdl
l
rr
b
v
r
rr
b
v
r
rr
rr
b
r
rr
b
r
rr
(5.25)
Результаты измерений при том положении слоя, где поле резонатора преимущественно взаимодей-
ствует с диэлектрической проницаемостью слоя, подставляют в уравнение (5.24), разрешенном относи-
тельно диэлектрических потерь:
∂
∂
+
∂
∂
+
η
η∂
∂
+η
η∂
∂
+µ
′′
µ∂
∂
−ω
′′
ω∂
∂
ε∂
∂ε
′
=
ε
′
ε
′′
εε 2
2
1
1
п
п
11
W
W
Ф
W
W
ФФФ
j
ФФ
Ф
.
(5.26)
Результаты измерений при другом положении слоя, где поле резонатора преимущественно связано
с магнитной проницаемостью слоя, подставляют в (5.24), разрешенном относительно магнитных по-
терь:
∂
∂
+
∂
∂
+
η
η∂
∂
+η
η∂
∂
+ε
′′
ε∂
∂
−ω
′′
ω∂
∂
µ∂
∂µ
′
=
µ
′
µ
′′
µ 2
2
1
1
п
п
11
W
W
Ф
W
W
ФФФ
j
ФФ
Ф
.
(5.27)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 50
- 51
- 52
- 53
- 54
- …
- следующая ›
- последняя »
