Гиротропные среды в технике СВЧ. Малков Н.А. - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

1
11
11
п
2
п
2
п
1
п
2
п
1
=
ρ
ρ
−
ρ
ρ
−
ρ
ρ
+
ρ
ρ
+
γ dj
e , (5.15)
из которого путем логарифмирования получим
π=
ρ
ρ
+
ρ
ρ
+γ k
jj
d
п
2
п
1
п
arctgarctg
, (5.16)
где ....;2;1;0 ±±=k
В соответствии с известным законом трансформации сопротивлений вдоль волновода запишем
входные сопротивления волновода
2,1
ρ в сечениях dz
−
=
и 0
=
z :
2,1
т
2,1
2,1
т
2,1
2,1
tg
tg
l
lj
γρ+ρ
γρ+ρ
ρ=ρ
, (5.17)
где ρ и −γ волновое сопротивление и постоянная распространения в пустых частях волновода;
т
2,1
ρ –
входные сопротивления торцов резонатора.
Обозначим
2,1
т
2,1
thW=
ρ
ρ
, (5.18)
где −
2,1
W величина, характеризующая потери в торцах резонатора. С учетом этого соотношение (5.17)
преобразуется к виду
(
)
2,12,12,1
tg jWlj
−
γ
ρ
=
ρ
. (5.19)
В реальных резонаторах потери в стенках пренебрежимо мало влияют на длину волны в нем, по-
этому постоянные распространения γ и
п
γ представим следующими соотношениями:
η−χ−εµω=γ
η−χ−µεω=γ
,
;
п
22
п
2
00
2
j
j
(5.20)
где −ω круговая частота; −
µ
ε
00
, проницаемости пространства пустых частей резонатора;
−
µ
ε
, прони-
цаемости испытуемого слоя;
кр
/2 λπ=χ
– собственное число рассматриваемой волны в волноводе;
η
и
п
η – постоянные затухания в стенках волновода, пустого и заполненного ферритом.
Для дальнейших преобразований уравнения (5.16) необходимо уточнить тип волны, используе-
мый в резонаторе.
На практике в цилиндрических резонаторах наибольшее применение находит волна ,
01
H которая
обладает особыми свойствами. Эти свойства состоят в том, что волна
01
H имеет электрическое поле
кольцевого типа, максимум которого расположен в окрестности середины радиуса волновода. На стен-
ках волновода и на его оси электрическое поле равно нулю. Кроме того, у этой волны отсутствуют про-
дольные токи на стенках волновода. Совокупность названных свойств дает возможность делать в ци-
линдрических резонаторах с волной разъемы и щели, необходимые для ввода испытуемого образца в
резонатор, практически не излучающие электромагнитной энергии.
Для волн типа
H
волновое сопротивление волновода определяется формулами
γ
ωµ
=ρ
0
;
п
0
п
γ
ω
µ
=ρ
, (5.21)

Страницы