Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

4 Векторы HE , и П – ортогональны, взаимно перпендикулярны П⊥⊥ HE ,
[]
[]
zyxyyyx
HEHEHE 111П === .
5 Коэффициент распространения – величина комплексная
α−β=
ω
γ
−εµω=
ω
γ
−εµω=γ
ε
α
−
jejj
j
2
прпр
, (3.3)
где α
ε
– угол электрических потерь,
εω
γ
=α
ε
пр
arctg ; β – фазовая пос-
тоянная,
2
cos
пр
ε
α
ω
γ
−εµω=β j
; α – постоянная затухания,
2
sin
пр
ε
α
ω
γ
−εµω=α j
;
()
ztjz
mxx
eEE
β−ω+α−
=
;
xy
EH
µ
ε
′
=
.
6 Длина волны λ – расстояние, на котором фаза волны изменяется на 2π, т.е.
π
=
β
λ 2
,
2
cos
112
пр
ε
α
ω
γ
−εµ
=
β
π
=λ
j
f
. (3.4)
В среде без потерь α
ε
= 0,
µε
=λ
f
1
, для воздуха
f
c
f
=
εµ
=λ
00
1
,
для хороших проводников
2
π
=α
ε
,
ω
γ
<<ε
пр
,
∆π=
ωµγ
π
=λ 2
22
пр
.
7 Явление поверхностного эффекта заключается в неравномерном распределении переменного
электромагнитного поля в проводящей среде из-за затухания электромагнитной волны. Это влечет за
собой неравномерное распределение плотности тока и магнитной индукции; в установившемся режиме
эти величины имеют максимальные значения у поверхности проводника.
В большинстве случаев поверхностный эффект вреден, увеличивая сопротивление переменному то-
ку и магнитное сопротивление переменному магнитному потоку. Поверхностный эффект может быть и
полезен, например, в установках для индукционного поверхностного нагрева и закалки, в электромаг-
нитных экранах.
При распространении электромагнитного поля вдоль проводника (рис. 3.2) часть основного потока
из внешней среды проникает в проводник практически перпендикулярно к его поверхности для компен-
сации в нем тепловых потерь, затрачиваемых на прохождение тока.
Глубина проникновения волны
∆ – расстояние, на котором обеспечивается затухание напряженно-
стей Е и Н поля в е = 2,718 раз, т.е. 1=α∆ .
2
sin
11
пр
ε
α
ω
γ
−εµω
=
α
=∆
j
. (3.5)

Страницы