Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

В результате после вычислений внутри экрана составляю-
щие векторов напряженностей электрического и магнитного
поля равны
()
∑
∞
=
ϕγ
γ
−=
1
22
2
sin
2
p
ppr
pprjIa
r
jE ;
()
∑
∞
=
ϕγ
′
ωµ
−=
1
22
sin
2
p
ppr
pprjIa
r
jH ;
() ()
∑
∞
=
ϕγ+γ−=
1
222020
2
cos2
1
p
ppz
prjIarjIa
Z
H
;
() ()
∑
∞
=
ϕγ
′
+γ
′
=
1
222020
cos2
p
ppz
prjIarjIaE
;
() ()
∑
∞
=
ϕ
ϕγ
′
+γ
′
=
1
222020
cos2
p
pp
prjIarjIaE ;
() ()
∑
∞
=
ϕ
ϕγ
′′
+γ
′′
=
1
222020
2
cos2
1
p
pp
prjIarjIa
Z
H ,
где
()
Cr
ejaa
rrj
p
10
02
1
2
211
γ
=
−γ−
;
()
Cr
ejaa
rrj
p
′
γ
=
′
−γ−
10
02
1
2
211
;
() () ()()
()
() ()() ()
;
22
2
1
22110
1
0
2
2222
2
1
1010
1
0
211
γ−γ
′
γ+γ
′
−
−
γ
′
+γ
γ−γ
′
=
′
−γ−
rjI
z
z
rjIrjKrjK
z
z
e
rjIrjI
z
z
rjKrjK
z
z
C
pppp
rrj
pppp
() ()( ) ()
()
() () ()()
.
2222
2
1
1
1
0
10
2
22
2
1
2210
1
0
10
211
γ−γ
′
γ+γ
′
−
−
γ
′
+γ
γ−γ
′
=
′
−γ−
rjIrjI
z
z
rjK
z
z
rjKe
rjI
z
z
rjIrjK
z
z
rjKC
pppp
rrj
pppp
За счет толщины стенки металлической оболочки ослабление поля происходит в
(
)
211
rrj
e
−γ−
раз, как
это видно из выражений для a
2
и
2
a
′
. Поэтому при |γ
1
(r
1
–
r
2
)| >> I внешнее электромагнитное поле не
проникает внутрь экрана, а, следовательно, если источник будет расположен внутри экрана, то очевидно
его поле во внешней среде будет значительно ослаблено.
Коэффициенты a
2p
,
p
a
2
′
при р = 0 для трехслойной среды воздух – металл – воздух равны
()
()
211
211
2
0
20202
1
2
rrj
rrj
p
e
e
a
aaa
−γ−
−γ−
+
≅
′
==
,
а при 0≠p пропорциональны
()
p
r
z
z
10
0
1
γ , следовательно ,1
2
<
<
p
a 1
2
<
<
′
p
a . Таким образом, радиальные со-
ставляющие E
r
и H
r2
малы, а
()
()
()
211
211
2
2
0
0020
2
1
1
2
1
rrj
rrj
z
e
e
z
a
rjIa
z
H
−γ−
−γ−
+
−≅γ−≅
.
()
()
()
211
211
2
0
22020
1
2
2
1
rrj
rrj
z
e
e
a
rjrjIaE
−γ−
−γ−
+
γ=γ
′
≅
–
для волн c вертикальной поляризацией и
()
()
211
211
2
0
1
2
rrj
rrj
z
e
e
a
E
−γ−
−γ−
+
≅
,
(
)
()
211
211
2
2
0
1
2
2
1
rrj
rrj
z
e
e
z
a
rjH
−γ−
−γ−
ϕ
+
γ≅
–
для волн с горизонтальной поляризацией.
Как видно, внутри цилиндра E
ϕ
и Н
ϕ
не зависят от угла ϕ, их силовые линии в виде замкнутых кон-
центрических окружностей, при r = 0, H
ϕ
= E
ϕ
= 0 (рис. 3.12). По сравнению с падающими волнами E
ϕ
и
Н
ϕ
внутри экрана, кроме ослабления за счет стенки цилиндра, уменьшены в γ
2
r раза.
Практически без изменения, кроме ослабления в
(
)
211
rrj
e
−γ−
раз, во внутреннюю полость экрана про-
никают составляющие H
z
, и E
z
, параллельные образующим цилиндра.
Глава 4 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ, НАПРАВЛЯЕМЫЕ
РЕГУЛЯРНЫМИ ЛИНИЯМИ ПЕРЕДАЧИ
4.1 Введение в теорию волн, направляемых
регулярными линиями передачи
4.1.1 Линии передачи и их классификация
Устройство, ограничивающее область, в которой распространяются электромагнитные волны, и на-

Страницы