Техническая электродинамика. Малков Н.А. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

выявить, рассматривая функции )(Г zi
&
± , входящие в формулы (1.1). На комплексной плоскости (рис.
1.3) первое слагаемое этих функций – единичный вещественный вектор, слагаемое
λπ−ϕ
=
/4
Г)(Г
zii
eez
&
–
вектор длиной Г, ориентированный под углом
λ
π
−ϕ
z4
к вещественной оси. Суммы )(Г1 z
&
± (аналогии на-
пряжения и тока) будут при этом изменяться по модулю и фазе. Нетрудно убедиться в следующем:
а) Графики | )(Г1 z
&
± | (т.е., по существу, амплитудные распределения напряжения и тока) представ-
ляют собой идентичные периодические функции с периодом 2/
λ
, сдвинутые друг относительно друга
на 4/λ .
б) В сечениях линии, где коэффициент отражения чисто веществен и положителен ( Г)(Г =z
&
), на-
блюдается максимум напряжения и минимум тока.
В сечениях, где Г)(Г −=z
&
, ситуация противоположная.
ϕ
к
N2
Рис. 1.3 Векторная диаграмма функций )(Г1 z
&
±
в) Входное сопротивление линии в точках максимума
)(zU
&
чисто вещественно и больше
л
ρ
, в точ-
ках минимума вещественно и меньше
л
ρ
. Это легко видеть из формулы (1.3).
г) В точках линии, где )(Г1 z
&
+ определяет по фазе )(Г1 z
&
− , входное сопротивление комплексно и
имеет индуктивную реакцию. В точках линии, где )(Г1 z
&
+ отстает от )(Г1 z
&
− , входное сопротивление
комплексно и имеет емкостную реакцию.
д) Коэффициент бегущей волны в линии, определяемый как отношение
max
min
max
min
бв
I
I
U
U
K
== , (1.5)
связан с модулем коэффициента отражения Г простым соотношением
Г1
Г1
бв
+
−
=
K . (1.6)
1.2.4 По экспериментально снятой кривой распределения U(z), зная, кроме того,
л
ρ
, можно опре-
делить нагрузочное сопротивление z
к
.
По экспериментальным значениям U
min
и U
max
вычисляется K
бв
по формуле (1.5) и затем по формуле
(1.6) Г. На комплексной плоскости строится окружность радиуса Г с центром в точке +1. Затем рассчи-
тывается величина
minmax
)0(2
|)0(Г1|
UU
U
+
=+
&
. (1.7)
Из начала координат проводится окружность радиуса
|)0(Г1|
&
+
, находятся ее точки пересечения с ра-
нее построенной окружностью радиуса Г. Если по экспериментальной кривой напряжение при удалении
от конца линии возрастает (как на рис. 1.3), то концу линии соответствует левая точка пересечения, если

Страницы