Техническая электродинамика. Малков Н.А. - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

напряжение падает, то правая. Выбрав нужную точку пересечения, легко построить векторы )0(Г1
&
+ и
)0(Г1
&
− ; при этом определится угол
к
ϕ
(см. рис. 1.3). Вещественную и мнимую части z
к
можно рассчи-
тать по формулам
клк
cos
|)0(Г1|
|)0(Г1|
ϕ
−
+
ρ=
&
&
R ;
клк
sin
|)0(Г1|
|)0(Г1|
ϕ
−
+
ρ=
&
&
X . (1.8)
При этом 0
к
>
ϕ
, если |)0(Г1|
&
+ опережает |)0(Г1|
&
− , и 0
к
<
ϕ
–
в противоположном случае.
1.3 Круговая диаграмма полных сопротивлений
1.3.1 Диаграмма (монограмма) полных сопротивлений (рис. 1.4, а) содержит три семейства кри-
вых, построенных в единичном круге на плоскости комплексного коэффициента отражения. Первое –
семейство равных Г или равных K
бв
(концентрические окружности с центром в начале координат). Пе-
ремещение по любой из таких линий соответствует вращению вектора
Г
&
, т.е. переходу от точки к точке
вдоль длинной линии. На периферии единичного круга для удобства пользования нанесены шкалы, по
которым можно отсчитывать эти перемещения в долях длины волны.
1.3.2 Поскольку каждой точке единичного круга соответствует определенный коэффициент отра-
жения
Г
&
, то, в силу формулы (1.3), ей соответствует также определенное комплексное входное сопро-
тивление
Z = R + iX. Его активная и реактивная части, нормированные к
л
ρ
, вычисляются по следующим форму-
лам:
Г1
Г1
Re
л
&
&
−
+
=
ρ
R
;
Г1
Г1
Im
л
&
&
−
+
=
ρ
Х
.

Страницы