Компьютерное моделирование физических явлений. Малютин В.М - 145 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

RotateLeft[oldEven, (-n-1)/2],
RotateLeft[oldEven,-1],
RotateLeft[oldEven,0],
RotateLeft[oldEven,(n-1)/2]];
newEven = update[oldEven,
RotateLeft[newOdd,(-n+1)/2],
RotateLeft[newOdd,0],
RotateLeft[newOdd,1],
RotateLeft[newOdd,(n+1)/2]];
newOdd, newEven
];
Map[Partition[Flatten[Transpose[#]], n]&,
NestList[spinFlip,
subLatOdd, subLatEven, m]]
]
8.3. Канонический ансамбль
Большинство физических систем не являются изолированными, а
обмениваются энергией с окружающей средой. Поскольку обычно такая
система мала по сравнению со своим окружением, будем считать, что
любое изменение энергии малой системы не влияет заметным образом
на температуру большой системы. Тем самым, большая система
действует как термостат с заданной абсолютной температурой Т. Если
такую малую, но макроскопическую, систему привести в тепловой
контакт с термостатом, то система будет стремиться перейти в
равновесное состояние путем обмена энергией с термостатом. Этот
процесс будет продолжаться до тех пор, пока система не достигнет
температуры термостата. Такие системы называются изотермическими.
Представим себе бесконечно большое число воображаемых копий
системы и термостата. Вероятность того, что система находится в
микросостоянии s с энергией Еs , описывается формулой
1
exp( / )
ss
P
EkT
Z
=−
, (8.6)
где k – постоянная Больцмана, Z – нормировка. Ансамбль,
определяемый выражением (8.6), называется каноническим. Поскольку
, то
1
s
P =
∑
1
exp( / )
M
s
s
Z
EkT
=
=−
∑
. (8.7)
Сумма в (8.7)берется по всем М микросостояниям системы. Величина Z
называется еще суммой по состояниям системы.
145

Страницы