Скважинная шумометрия и виброакустическое воздействие на флюидонасыщенные пласты. Марфин Е.А. - 20 стр.

arK  P/2k. Видно, что b не зависит от свойств флюида. Окончательно,
выражая r через  и интегрируя (2.3) по объему керна, для спектральной
плотности dI/dv мы получаем


    dI     1          2 0   2
                                  2
                                        
        A 1 / 3 exp  ln    / 22  ,                        (2.8)
    d              3              

        16 17 / 2 N 00 r08 16   a K ( P )2
                                 /3 2 2
где A                        0
                    9 2cs3k 2 m 2
    На рис. 2.7 показано сравнение рассчитанных частотных зависимостей
шумов фильтрации воды и углекислого газа (CO2 ) в одном и том же образце
пористого песчаника для величины A/Amax=[(dI/dv)/(dI/dvmax)] 1/2          с
экспериментальными данными, где (dI/dv)max соответствует максимуму
спектральной плотности шумов производимых при фильтрации CO2.
Заметим, что в такой интерпретации, (A/Amax)CO2 зависит только от параметра
логнормального распределения  и частот  и  0 . Для оценки  0 мы
использовали параметры E~ 109 H/м2 и  ~ 1/2. Согласие между теорией и
экспериментом хорошее, что подтверждает правильность нашей теории.




Рис. 2.7. Сравнение экспериментально полученных значений амплитуд шумов
 фильтрации для воды (полые квадратики) и углекислого газа (заполненные
     квадратики) и теоретических кривых для воды (пунктирная линия) и
                     углекислого газа (сплошная линия).
                                      20