Оптика. Мартынова Г.П. - 106 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

ные) источники вторичных световых волн. Результирующее световое поле
образуется при взаимной интерференции этих волн.
ϕ
3 ... N 2
1
ϕ
d
П
адающий свет
Рис.58. К расчету распределения интенсивности на
плоской амплитудной решетке
Обозначим период решетки буквой d. Каждая щель работает незави-
симо и посылает в направлении угла дифракции
ϕ
волну, амплитуда ко-
торой E
1
(
ϕ
) определяется формулой (4.27). Если фазу волны, идущей от
первой щели под углом
ϕ
, принять за начальную, то волны, идущие от
соседних щелей, отстают по фазе на величину
δ
= k
⋅∆
= k
⋅
d sin
ϕ
, где
∆
–
разность хода волн, идущих от соседних щелей. Тогда амплитуда резуль-
тирующей волны, идущей за решеткой в направлении
ϕ
, равна
()
.
2
sin
2
sin
)(
2
sin2
2
sin2
)(
1
1
)(...)(
)(...)()()()()(
)1(
2
1
)1(
2
1
1
)1(32
1
)1(
1
3
1
2
111
−−
−
−
⋅=⋅=
=
−
−
=++++=
=⋅++⋅+⋅+⋅+=
NiNi
i
Ni
iNiii
iNiii
e
N
Ee
i
N
i
E
e
e
EeeeeE
eEeEeEeEEE
δδ
δ
δ
δδδδ
δ
δ
δ
δ
δ
δ
ϕ
δ
δ
ϕ
ϕϕ
ϕϕϕϕϕϕ
Переходя к интенсивности, получим окончательно
2
max
2
1
sin
sin
sin
sin
sin
sin
sin
sin
sin
sin
sin
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
⋅=
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
==
λ
ϕπ
λ
ϕπ
λ
ϕπ
λ
ϕπ
λ
ϕπ
λ
ϕπ
ϕ
d
dN
b
b
I
d
dN
II . (4.30)

Страницы