Оптика. Мартынова Г.П. - 107 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Проанализируем полученный результат. В угловом распределении
(4.30) максимумы интенсивности будут наблюдаться при условии
λ
ϕ
md
=
sin , (4.31)
где m
= 0, ±1, ±2, ±3, … . Все эти максимумы называются главными. Ин-
тенсивность в главных максимумах равна
N
2
I
1
. Уравнение (4.31) назы-
вают
уравнением дифракционной решетки. Волны, идущие в разных на-
правлениях, соответствуют различным значениям числа
m , или, как гово-
рят, различным
порядкам дифракции.
Поскольку каждая щель дает свою дифракционную картину, то и для
всей решетки условие минимума для щели (4.29) остается справедливым.
Кроме того, вследствие интерференции волн от соседних щелей, возника-
ют
добавочные минимумы. Проще всего определить условие добавочных
минимумов графическим сложением амплитуд. Если
N щелей в результа-
те интерференции дают минимум, то графически это представляет собой
замкнутую ломаную линию (рис. 59). Здесь отдельный вектор представля-
ет амплитуду волны, посылаемой одной щелью. При этом каждый вектор
повернут на одинаковый фазовый угол
ϕ
λ
π
ϕδ
sin
2
sin =⋅= dk ,
δ
=k
⋅
d
⋅
sin
ϕ
а ломаную кривую можно свернуть
один или несколько (
p ) раз. Тогда
p
N
π
δ
2
=
,
где
p = 1, 2, 3 ... ≠ N , ≠ 2 N , … . От-
сюда условие получения добавочных
минимумов:
Рис. 59. К определению доба-
вочных миним
у
мов
N
pd
λ
ϕ
=sin . (4.16)
Таким образом, при переходе от главного максимума к соседнему ми-
нимуму разность хода меняется на
λ
/ N , т. е.
.)sin(
N
d
λ
ϕ
=∆

Страницы