Оптика. Мартынова Г.П. - 117 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

.
,
,
zzz
yyy
xxx
ED
ED
ED
ε
ε
ε
=
=
=
(5.3)
Величины
ε
x
,
ε
y
и
ε
z
называются главными диэлектрическими прони-
цаемостями кристалла. Из приведенных соотношений следует, что векто-
ры
и
D
G
E
G
всегда неколлинеарны, если только направление вектора
E
G
не совпадает с одной из главных осей кристалла или все главные диэлек-
трические проницаемости не равны другу.
Запишем уравнения Максвелла для однородной непроводящей среды:
,
1
,
1
t
B
c
Erot
t
D
c
Hrot
∂
∂
−=
∂
∂
=
G
G
G
G
.0
,0
=
=
B
div
Ddiv
G
G
Для гармонической плоской волны с волновым вектором
k
G
введем еди-
ничный вектор
G
так, что N
c
n
NNkk
G
G
G
G
ω
λ
π
===
2
. Тогда из уравнений
Максвелла можно получить:
[
]
ENnH
G
K
G
,= (5.4)
[
]
NHnD
G
G
G
,= (5.5)
Из (5.4) и (5.5) видно, что вектор
H
G
(а, следовательно, и
B
G
) перпенди-
кулярен векторам , D
G
E
G
и
G
. Кроме того, вектор
H
G
должен быть орто-
гонален вектору Пойнтинга
S
G
(см. формулу
(1.18)). Таким образом, в анизотропной среде,
вектор
H
G
перпендикулярен четырем векто-
рам поля, которые поэтому должны быть
компланарны. На рис. 68. показано относи-
тельное расположение всех векторов световой
волны. Угол
α
между векторами и D
G
E
G
равен углу между векторами
G
и
S
G
и назы-
вается углом анизотропии. Существование
такого угла означает, что в анизотропном
кристалле, вообще говоря, направление све-
тового луча (
S
G
) может не совпадать с на-
α
α
S
G
k
G
E
K
D
G
ВH
GG
,
Рис. 68. Структура свето-
вой волны в анизотроп-
ном к
р
исталле.

Страницы