Оптика. Мартынова Г.П. - 119 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Лекция 19. Двойное лучепреломление
Собственные состояния поляризации
Основная особенность распространения света в анизотропном кри-
сталле состоит в том, что световая волна с произвольным состоянием по-
ляризации распадается на две линейно поляризованные волны с ортого-
нальными направлениями поляризации, бегущие с разными фазовыми ско-
ростями. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим сначала простые частные
случаи: плоская гармоническая волна падает на
кристалл вдоль одной из
главных его осей, например,
z . Обозначим единичные орты главных осей
кристалла
000
,, zyx
G
GG
, тогда волновой вектор
k
G
||
0
z
G
. В силу поперечности
световой волны, выражаемой условием
(
)
0, =Dk
G
G
, вектор лежит в
плоскости
x, y. Далее рассмотрим следующие варианты.
D
G
а) Пусть
|| , т. е. падающая волна поляризована вдоль главной
оси кристалла. (рис. 69,
а) Тогда
D
G
0
x
G
0
=
=
zy
DD , и по формулам (5.3) полу-
чаем
, откуда следует, что вектор
0
==
zy
EЕ D
G
параллелен вектору
E
G
.
Это означает, что по отношению к данной волне кристалл подобен изо-
тропной среде. Поляризация устойчива, скорость волны равна
x
c
v
ε
=
1
. (5.6)
в)
2
E
G
2
D
G
1
E
G
1
D
G
z
k
G
y
x
D
G
z
k
G
y
x
Р х ис. 69. Механизм возникновения собственны
состояний поля
р
изации в к
р
исталле
а)
б)
E
G
D
G
z
k
G
y
x
б) Пусть теперь падающая волна поляризована вдоль главной оси
y
кристалла. Нетрудно убедиться, что и в этом случае волна распространяет-
ся через кристалл, как через изотропную среду. Поляризация устойчива, но
скорость волны другая:

Страницы