Оптика. Мартынова Г.П. - 125 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Первое очевидное решение есть - скорость обыкновенной волны,
не зависящая от направления падающего света.
o
N
vv =
′
Для вычисления скорости необыкновенной волны введем угол
ϕ
ме-
жду вектором
N
G
и оптической осью z (рис. 71) . Тогда
ϕ
cos=
z
N , а
. Вводя эти замены в (5.15) , получаем
ϕ
222
sin=+
yx
NN
22222
cossin
N
oe
vvv =+
ϕϕ
,
откуда второе решение для скорости необыкновенной волны
ϕϕ
2222
cossin
oeN
vvv +=
′′
.
Таким образом, скорость необыкновенной волны зависит от угла между
направлением волновой нормали и оптической осью. Обе скорости равны
лишь в одном случае, когда
ϕ
= 0 , т. е. когда свет падает вдоль оптиче-
ской оси одноосного кристалла. Если же
ϕ
=
π
/2, то различие скоростей макси-
мально, но обе волны – обыкновенная и
необыкновенная идут одна за другой и
разделения лучей не наблюдается.
Направления поляризации нетрудно
найти с помощью эллипсоида волновых
нормалей. На рис. 71 заштрихована глав-
ная плоскость кристалла; очевидно, что
эллипсоид симметричен относительно
этой плоскости. Отсюда вытекает, что эл-
липтическое
сечение плоскостью, прохо-
дящей через центр и перпендикулярной к
N
G
, симметрично относительно главной
плоскости. Следовательно, одна из глав-
ных осей эллипса перпендикулярна глав-
ной плоскости, другая – параллельна ей. Это, в свою очередь, означает, что
вектор
обыкновенной волны перпендикулярен главной плоскости, а
вектор
необыкновенной волны лежит в главной плоскости.
D
′
G
D
′′
G
D
′′
G
N
G
z
ϕ
D
′
G
Рис. 71. Эллипсоид в одноосном
кристалле

Страницы