Оптика. Мартынова Г.П. - 124 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

ADEDEDE
zzyyxx
=
+
+
.
Учитывая материальные уравнения (5.3), получаем
A
D
D
D
z
x
y
y
x
x
=++
εεε
2
2
2
.
Заменим
A
D
x
,
A
D
y
и
A
D
z
на x, y и z и будем рассматривать по-
следние как декартовы координаты в пространстве. Тогда
1
222
=++
zyx
zyx
εεε
y
x
x
ε
y
ε
z
ε
Это уравнение описывает трехосный эллип-
соид (рис. 70), полуоси которого равны
квадратному корню из главных диэлектри-
ческих проницаемостей и совпадают по на-
правлению с главными осями кристалла.
Такой эллипсоид называется эллипсоидом
волновых нормалей. Если воспользоваться
данным эллипсоидом, то можно найти для
заданного направления распространения
света обе фазовые скорости и направления
колебаний обеих поляризованных волн:
обыкновенной и необыкновенной.
Рис.70. Эллипсоид волно-
вых нормалей
Рассмотрим наиболее важный и распространенный случай прохожде-
ния света через одноосный кристалл. Начнем с уравнения нормалей Фре-
неля (5.14) и запишем его в виде
(
)
(
)
(
)
(
)
(
)
(
)
0
222222222222222
=−−+−−+−−
NyNxzNzNxyNzNyx
vvvvNvvvvNvvvvN
Поскольку у одноосного кристалла
oyx
vvv
=
=
, а
еz
vv
=
, то это урав-
нение можно переписать по другому:
(
)
(
)
(
)
(
)
{
}
0
222222222
=−+−+−
NozNeyxNo
vvNvvNNvv . (5.15)

Страницы