Оптика. Мартынова Г.П. - 122 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

ны, поляризованной перпендикулярно главной плоскости. Такая волна на-
зывается
обыкновенной и обозначается индексом «о» . Вектор этой
волны перпендикулярен оптической оси кристалла, скорость обыкновен-
ной волны не зависит от направления распространения света.
o
D
G
Условие (5.12) выполняется для волны, поляризованной
в главной
плоскости
. Такая волна называется необыкновенной и обозначается ин-
дексом «
e» . Вектор этой волны не перпендикулярен оптической оси
кристалла, векторы
и
e
D
G
e
D
G
e
E
G
не параллельны друг другу, скорость не-
обыкновенной волны зависит от направления в кристалле. Векторы
o
D
G
и
взаимно перпендикулярны:
e
D
G
eo
DD
G
G
⊥ (5.13)
Уравнение нормалей Френеля
Рассмотрим вопрос о том, как можно вычислить величину скорости
распространения волны в кристалле. Воспользуемся уравнениями (5.4) и
(5.5), полученными ранее из уравнений Максвелла. Подставим одно из них
в другое, например, (5.4) в (5.5):
[
]
[
]
NENnD
G
G
G
G
,,
2
=
и раскроем полученное двойное векторное произведение:
()
(
){}
(
)
{
}
.,,,
22
ENEnENNNNEnD
G
G
G
G
G
G
G
GG
G
−=−=
Найдем теперь проекции полученного выражения на главные оси:
(
)
{
}
()
{}
(){}
.,
,,
,,
2
2
2
ENNEnD
ENNEnD
ENNEnD
zzz
yyy
xxx
GG
GG
G
G
−=
−=
−=
Используем материальные уравнения в виде (5.3). Тогда для проекций век-
тора на главные оси кристалла имеем D
G
(
)
,
11
,
2
n
ENN
D
x
x
x
−
=
ε
GG
(
)
,
11
,
2
n
ENN
D
y
y
y
−
=
ε
G
G
(
)
,
11
,
2
n
ENN
D
z
z
z
−
=
ε
GG

Страницы