Оптика. Мартынова Г.П. - 143 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Подставляя эти значения в последнее уравнение, получаем
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+=+− PE
m
Ne
Pi
G
G
G
3
4
)(
2
22
0
π
ωγωω
.
Вводя в эту формулу соотношение EP
G
G
)(
ωχ
= , имеем
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+=+− )(
3
4
1)()(
2
22
0
ωχ
π
ωχωγωω
m
Ne
i
.
Используя формулы
πχ
ε
41 += и
ε
=
2
n , можно после несложных пре-
образований вывести уравнение для показателя преломления:
ωγωω
π
i
m
Ne
n
n
+−
=
+
−
2
2
0
2
2
2
1
3
4
2
1
. (6.23)
Нетрудно убедиться, что в предельном случае, когда среда сильно разре-
жена и показатель преломления мало отличается от единицы, полученное
уравнение (6.23) переходит в (6.22). А в области прозрачности плотного
материала, где ⎜
ω
-
ω
0
⎜>>
γ
, уравнение (6.23) приобретает вид
2
2
0
2
2
2
1
3
4
2
1
ωω
π
−
=
+
−
m
Ne
n
n
(6.24)
и называется формулой Лоренц – Лорентца.
Лекция 24.
Методы изучения дисперсии и поглощения света
Экспериментальные данные, подтверждающие теорию дисперсии
Лоренца
Теория Лоренца предсказывает, что в области прозрачности должна
наблюдаться нормальная дисперсия, где
ω
∂
∂
/
n > 0 , т. е. где показатель
преломления должен расти с ростом частоты. В частности, на границе раз-
дела сред короткие волны должны преломляться сильнее, чем длинные.
Это действительно наблюдается во всех прозрачных средах (вода, стекло,
пластмассы и т. д.). Широко известен опыт Ньютона (рис. 82), в котором
стеклянная призма разлагает белый солнечный
свет на цветные компонен-

Страницы