Оптика. Мартынова Г.П. - 142 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

В зависимости от знака производной
ω
∂
∂
/
n выделяют две области
частот: область нормальной дисперсии, где показатель преломления воз-
растает с ростом частоты света (
ω
∂
∂
/
n > 0), и область аномальной дис-
персии, где показатель преломления уменьшается с ростом частоты
(
ω
∂∂
/
n > 0). Как видно из рис. 81, область нормальной дисперсии распо-
ложена за пределами полосы поглощения, следовательно, она совпадает с
областью прозрачности вещества. Значительно более узкая область ано-
мальной дисперсии, напротив, расположена вблизи центра линии, т. е. там,
где поглощение света максимально.
Дисперсия в плотных средах
Теория дисперсии в разреженных средах, изложенная выше, предпо-
лагает, что на атом воздействует только поле световой волны, а влиянием
полей, создаваемых соседними атомами, можно пренебречь. Если же среда
достаточно плотная, и расстояния между атомами невелики, то создавае-
мое ими поле может быть соизмеримым с внешним световым полем. В
связи с
этим следует внести в теорию соответствующую поправку.
Из электродинамики известно, что эффективное поле в среде отлича-
ется от внешнего поля
E
G
на величину, пропорциональную поляризации
среды
P
G
,
а именно
РЕЕ
эфф
G
G
G
3
4
π
+= .
Делая замену
E
G
на в модели Лоренца (6.10), получим уравнение
движения
эфф
E
G
эфф
E
m
e
r
dt
rd
dt
rd
G
G
G
G
=++
2
0
2
2
ωγ
.
Данное уравнение удобнее записать для вектора поляризации, используя
равенство
r
Ne
P
G
G
=
:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+=++ РЕ
m
e
Р
dt
rd
dt
Рd
G
G
G
G
G
3
4
2
0
2
2
π
ωγ
.
Для плоской гармонической волны
)exp(
0
tiEE
ω
GG
= , )exp(
0
tiРР
ω
G
G
= .

Страницы