Оптика. Мартынова Г.П. - 70 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

щие линзы; интерференция будет возникать на экране, помещенном в фо-

кальной плоскости линзы. Сечения колец с плоскостью экрана образуют

полосы интерференции.

В реальных случаях, когда свет не является монохроматическим, воз-

никают определенные ограничения параметров рассмотренной схемы. Как

уже было показано, для квазимонохроматического света должно выпол-

няться условие |∆| << L . Зная

порядок величины длины когерентности

обычных источников, можно по формуле (3.16) оценить порядок допусти-

мой толщины пленок: около 1мкм.

Интерференционный клин

Еще одной распространенной схемой является интерференция на пла-

стинке, грани которой образуют малый угол (интерференционный клин).

Две волны, испускаемые одной точкой S источника, взаимодействуют на

поверхности клина (рис.27). Можно показать, что и в этом случае справед-

лива та же самая формула (3.16) для разности хода, если угол клина очень

мал. Но

разность хода зависит уже от двух переменных: h и

. Поэтому

на клиновидных пластинках или пленках обычно наблюдают отраженный

свет в направлении, близком нормальному. Тогда cos

≈ 1 , и разность

хода целиком определяется только оптической толщиной клина h

⋅

n , вхо-

дящей в (3.16). Геометрическим местом точек, куда волны приходят с оди-

наковой разностью хода, будет линия, соответствующая постоянной тол-

щине, т. е. параллельная ребру клина. Поэтому полосы интерференции по-

лучили название полос равной толщины. Они локализованы на поверхно-

сти клина.

n h

Рис.27. Интерференционный клин