Оптика. Мартынова Г.П. - 68 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

,
sin
minmax
minmax
λ
π
λ
π
Qb
Qb
II
II
V =
+
−
=
где b - линейный поперечный размер источника, т. е . ширина щели.
На рис.24 представлен график по-
лученной зависимости. Можно теперь
сформулировать критерий видности по-
лос. Поскольку на практике удовлетво-
рительной считается видность не менее
0,9, то, согласно графику, это соответст-
вует ширине щели меньше
λ
/
4Q . Если
с помощью этого не слишком строгого
условия определить допустимую шири-
ну щели, при которой полосы хорошо
видны, то, подставляя Q из (3.12), по-
лучим
V
b
Q
λ
2
Q
λ
Q4
λ
1
Рис.24. Изменение видности
полос при увеличении
ширины щели
.
)(4 aDl
Da
b
−
≤
λ
Например, в типичном случае, когда l = 0,01 мм;
λ
= 5,5⋅10
-5
см; D =
120 см; а = 10 см, имеем b ≤ 0,7 мм. Ширина интерференционной полосы
при этом В = 0,57 мм .
Лекция 9. Метод деления амплитуды
Мы рассмотрели схемы двухлучевой интерференции, которые давали
нелокализованные картины. Основные проблемы, возникающие при реа-
лизации таких схем, были связаны с монохроматизацией излучения и же-
стким ограничением размера источника. Существует принципиально иной
путь получения интерференционных картин, когда свет, отражаясь и пре-
ломляясь на каких-либо поверхностях, делится на отдельные потоки, спо-
собные
к интерференции. Это – метод деления амплитуды волны. Такая
интерференция может наблюдаться и в обыденной жизни. Например, ра-
дужные переливы тонких пленок нефти на воде, разноцветные мыльные
пузыри. Для получения таких картин практически нет ограничений разме-
ров источников.
54

Страницы