Эффект пространственной модуляции интенсивности люминесценции кристаллов. Мартынович Е.Ф. - 16 стр.

                           75 2 k1′′r 15 ( k1′′+ k 2′′ ) r         15          
             I 4 (r ) = G      e − e                       cos δr + e 2 k 2′′r  ,
                           256        64                           32          
            где
                     3ωε 0 χ 0′′ AT 1
             G =                      ,
                       16 π R 2

            а величина χ 0′′ включает множителем не полную концентрацию центров NV, а
            лишь концентрации центров одной ориентации, т.е. NV/3. Для использованных
            условий возбуждения периодические изменения отсутствуют лишь при
            наблюдении люминесценции вдоль оптической оси (направление 1), т.к. в
            этом случае весовые множители для центров всех ориентаций одинаковы. В
            других случаях суммарная интенсивность люминесценции периодически
            изменяется с расстоянием, в отличие от суммарной поглощаемой мощности
            (18), которая постоянна. Полученные зависимости показаны на рис.7 для
            начального участка кристалла, где еще не существенно ослабление
            возбуждающего излучения с расстоянием, из-за его поглощения кристаллом.
                   Период осцилляций интенсивности люминесценции связан с
            направлением волнового вектора луча выражением

                                                                                                                           −1
                                                           n2 ′                     n2 ′                  
                                                      n 2 + ⊥ χ ||  sin 2 β +  n 2 + || χ ⊥                cos 2 β
                             χ′                       ⊥         2          k
                                                                                 ||    2 n ⊥2                        k
                   2πc                                      2 n||                                         
             Λ=         ⋅ 1 + ⊥2 − n||                                                                                          (19)
                   ωn ⊥      2n ⊥                                   (n   ⊥   sin β k + n|| cos β k
                                                                                2            2
                                                                                                     )
                                                                                                     3
                                                                                                         2




                        В более простом случае, когда k⊥c , период становится минимальным:

                                                λ
             Λ min =
                                          1    χ ||′  χ′           
                              ∆n +                   − ⊥           
                                          2   n       n⊥           
                                               ||                  

            причем восприимчивость дает лишь малосущественные добавки к периоду,
            если концентрация ЦО не очень велика. В таких случаях можно пользоваться
            выражением Λmin = λ/ |n⊥−n|||. Порядок величин периода приведен в табл.2.




                                                                               16

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com