Электромагнитные поля и волны. Маслов М.Ю. - 36 стр.

                1    π f µa
       RS =        =        .                                                      (76)
              σ ∆0     σ
      Так как для всех металлов, кроме ферромагнитных µ а ≈ µ 0 , то

                       f
       R S ≈ 1.987         ⋅ 10 −3 Ом.                                             (77)
                      σ
      Отметим, что формула (77) справедлива не только для прямоугольного волновода, но
и для расчета коэффициента ослабления в проводящих стенках любой волноводной линии
передачи.
      Для волны Н10 в прямоугольном волноводе общая формула (75) преобразуется в более
простую вида
            R S [1 + 2(b / a ) × (λ / 2a ) 2 ]
      α=                                         .                                  (78)
                 Z c b 1 − (λ / 2 a ) 2
График зависимости коэффициента ослабления от частоты в этом случае изображен на рис.10




              Рис.10 – Частотная зависимость коэффициента ослабления волны Н10


     Из графика видно, что потери в стенках волновода резко возрастают при приближении
частоты к критической. Это вызвано резким увеличением локальных переотражений волны
от стенок волновода. Рост α на частотах f>>fкр объясняется усилением поверхностного эф-
фекта на стенках. Это ограничивает применение металлических волноводов на очень высо-
ких частотах, в частности, в диапазоне миллиметровых и более коротких длин волн.
      Выбор размеров поперечного сечения волновода. К линии передачи любого типа
предъявляются следующие требования: обеспечение одноволнового режима работы, высо-
кая электрическая прочность, малое затухание волны, минимально возможные габариты.
Выполнение этих требований обеспечивается правильным выбором размеров поперечного
сечения.
                                                     36