Электромагнитные поля и волны. Маслов М.Ю. - 7 стр.

метрами σ , ε а и µ а . Данные параметры принято называть макроскопическими, подчерки-
вая тем самым, что они дают полную информацию об электродинамических свойствах среды
с макроскопической точки зрения.
      Если эти параметры не зависят от величины электрического и магнитного полей, то
такая среда называется линейной. Если хотя бы один из этих параметров зависит от величины
электрического или магнитного поля, то такая среда называется нелинейной. Среда, парамет-
ры которой не зависят от координат, называется однородной. Если свойства среды не одина-
ковы во всех ее точках, то такая среда называется неоднородной. Если параметры среды оди-
наковы по разным направлениям, то такая среда называется изотропной. В противном слу-
чае говорят об анизотропии – зависимости свойств среды от направления.
        r
        j − плотность тока, А / м 2
        r
       D − вектор электрического смещения , кл / м 2
        r
       H − вектор напряженности магнитного поля, А / м

      σ − удельная электропроводность, См / м

       kЭ − электрическая восприимчивость

       k M − магнитная восприимчивость
       ε = 1 + kЭ − диэлектрическая проницаемость
       ε a = εε 0 − абсолютная диэлектрическая проницаемостьФ / м
       µ = 1 + k M − магнитная проницаемость
       µa = µµ0 − абсолютная магнитная проницаемость, Гн / м
             1
       ε0 =      ⋅ 10 −7 = 8,85 ⋅ 10 −12 , Ф / м
            36π
       µ 0 = 4π ⋅ 10 −7 , Гн / м
      Уравнения (5) – (7), связывающие векторы электромагнитного поля в свободном простран-
стве с векторами поля в материальной среде принято называть материальными уравнениями.

                   3. Основные положения теории электромагнитного поля
      Математическую основу теории электромагнитного поля составляют уравнения Мак-
свелла, традиционно, в технических приложениях, трактуемые как обобщения ряда эмпири-
ческих закономерностей. Так первое уравнение Максвелла является обобщением закона пол-
ного тока Ампера (теоремы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля) и фор-
мулируется следующим образом:
           →   →

       ∫H d l = I .
       Г
                                                                                         (8)

      Интеграл в левой части (8) имеет смысл циркуляции вектора напряженности магнит-

                                             7