Составители:
Рубрика:
25
a
0
= 2QΔω
0
/ ω
p
=1 ,
2
Δω
0
= ω
p
/Q . (2.35)
Таким образом, полоса пропускания 2
Δω прямо пропорциональна
резонансной частоте и обратно пропорциональна добротности. Отме-
тим также, что на границе полосы пропускания фазовый сдвиг
ψ
i
- ψ
E
=
± 45
0
(рис.6).
Легко показать, что величина полуширины полосы пропускания об-
ратно пропорциональна постоянной времени цепи
Δω
0
= ω
p
/(2Q) = R/(2L) = δ = 1/τ . (2.36)
Формулы (2.35),(2.36) показывают, что полоса пропускания описы-
вает cвойства контура как в режиме свободных колебаний, так и в ус-
тановившемся режиме при внешнем воздействии. Поэтому при опреде-
лении характеристик контура особенно важно измерение полосы про-
пускания. Обычно для этого изменяют величину одного из реактивных
элементов (чаще емкости) при постоянной частоте гармонического
воздействия. Такой метод используют для построения резонансных
волномеров.
Поясним работу этих устройств. Пусть частота колебаний источника
ω в результате вариации емкости контура совпадает с резонансным
значением
ω = ω
p
= 1/
pp
CL .
Назовем С
p
резонансной емкостью. Перестраивая емкость C при неиз-
менной частоте входного воздействия
ω
p
, получают следующие значе-
ния собственных частот контура
ω
01
и ω
02
, для которых
ω
01
= ω
p
+
Δω
0
= 1/ ;CL
1p
ω
02
=
ω
p
-
Δω
0
= 1/
2p
CL .
Возведем в квадрат выражения для
ω
01
и
ω
02
и вычтем из ω
01
2
зна-
чение
ω
02
2
. В результате получим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
