Составители:
Рубрика:
36
Если к контуру приложено напряжение
к
U
, то токи в ветвях можно опре-
делить так:
L
Uj
Ljr
U
I
L
ω
−≈
ω+
=
1
к
к
(5.4)
и .
к
CjUI
C
ω≈
(5.5)
При условии r << ωL ток
L
I
отстаёт по фазе от напряжения
к
U
на угол,
мало отличающийся от π/2. Ток
C
I
опережает
к
U
на угол, равный примерно
π/2.
В результате токи в ветвях оказываются сдвинутыми по фазе относитель-
но друг друга на угол, близкий к π. Ток
0
I
, проходящий во внешней цепи и по-
требляемый от источника, будет равен геометрической сумме токов ветвей:
.
0 CL
III
+= (5.6)
При угловой частоте сигнала
р
щщ
=
ток
0
I
достигает минимального зна-
чения и совпадает по фазе с приложенным к контуру напряжением.
На рис. 12, а изображена частотная характеристика модуля входного со-
противления параллельного контура )(
э
fz . Фазочастотная характеристика
входного сопротивления (рис. 12, б) может быть выражена
,arctg)(
э
э
R
X
f =ϕ (5.7)
где
ээ
и RX – реактивная и активная составляющие входного сопротивления.
Как видно из приведённых зависимостей, эти характеристики взаимно об-
ратны аналогичным характеристикам последовательного контура.
Можно показать, что нормированная резонансная характеристика напря-
жения
к
U для параллельного контура, питаемого от источника ЭДС с внут-
ренним сопротивлением
i
R , приближённо (для малых расстроек) описывается
следующим соотношением:
2
р
рэ
рк
к
1
1
21
1)(
⎥
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
Δ
⋅
+
+
=
f
f
R
Z
Q
U
fU
i
. (5.8)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
