ВУЗ:
Составители:
ЭИКТ ЭЛТИ
47
Так напряженность электрического поля Е
r
на расстоянии r от края
электрода (обкладки) может быть рассчитана по формуле:
при r < 0.1d
dr
U
E
r
π
=
. (2.75)
Для оценки напряженности поля вблизи края фольговой обкладки мож-
но воспользоваться также расчетом поля пластины с закругленным краем,
расположенной против плоскости, или пластины с закругленным краем, за-
ключенной между двумя симметрично расположенными плоскостями с оди-
наковым потенциалом (рис. 2.15).
При наличии в диэлектрике проводящего включения в виде шара (пу-
зырька газа
) радиусом - а, (см.рис.2.16) напряженность электрического поля
на его поверхности может быть вычислена по формуле:
α
cos3
0
EE = , (2.77)
где
Е
0
- напряженность однородного
электрического поля;
α
- угол радиуса-
вектора, проведенного через данную точку
относительно направления приложенного
поля.
Искажение электрического поля будет
наблюдаться и в том случае, когда вклю-
чение является диэлектриком.
Если
21
ε
ε
<
, то
21
EE > , тогда
21
2
01
2
3
εε
ε
+
⋅= EE
. (2.78)
2.2.5. Регулирование электрического поля в ЭИК
Для уменьшения напряженности электрического поля в местах с повы-
шенной неоднородностью поля в ЭИК применяют различные методы регу-
лирования (выравнивания) электрического поля. Это позволяет снизить дей-
ствующие на изоляцию нагрузки и продлить срок службы. Следует различать
r
а
б
r
d
d
d
Рис.2.15
Рис.2.16
r
)rd(
GEE
cpмакс
+
=
, (2.76)
где
d
U
E
cp
= .
При малых
r ⇒
π
1
=G
, а при
больших
r ⇒
1G →
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
