Математическое моделирование в электроизоляционных конструкциях. Меркулов В.И. - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ЭИКТ ЭЛТИ
46
()
ββ
π
+= sinr
h
y
. (2.70)
Эквипотенциалями на плоскости
ω
являются прямые
β
=
соnst.
Для построения на плоскости
z эквипотенциали [
ϕ
= const (
ϕ
2
>ϕ>0
)] по-
ступаем следующим образом:
Находим угол
β
=
ϕ/ϕ
2
⋅π
, подставляем найденное значение
β
в (2.69) и
(2.70) и придавая отношению
r/r
0
различные значения, находим координаты x
и
y точек искомой эквипотенциали.
Для построения силовой линии в (2.69) и (2.70) положим, что теперь
r = const., тогда изменяется угол
β
от 0 до
π
.
Напряженность поля ⎯
Е
ω
на плоскости
ω
определим из условия, что
π
rE
ω
=
ϕ
2
. Так как⎯Е
ω
перпендикулярна эквипотенциальной линии, прове-
денной под углом
β
к оси (
+
U), то ⎯Е
ω
с осью +U составляет угол (
β−π/2)
.
Таким образом:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
=
2
2
π
β
ω
π
ϕ
j
e
r
E
. (2.71)
Напряжение между какими-то двумя бесконечно близкими точками
плоскости
z и между соответствующими им точками плоскости
ω
одинаково
и равно
ω
ω
dEdzE
z
=
, (2.72)
отсюда
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
dz
d
EE
z
ω
ω
, (2.73)
подставляя значение⎯Е
ω
из (2.71), а производной d
ω/
dz из (2.63) и значение
А = h/
π
, получаем:
β
ω
ω
ϕ
j
z
e
rrh
jE
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
−=
0
2
. (2.74)
2.2.4. Особенности расчета электрического поля в реальных ЭИК
Рассмотренные выше методы расчета электрических полей, несмотря на
свою точность, во многих случаях не позволяют произвести расчет дейст-
вующей напряженности электрического поля в реальных ЭИК. Это связано с
тем, что в реальных ЭИК электрическая изоляция содержит различные не-
однородности (проводящие или газовые включения, неоднородность по тол-
щине и структуре, наличие
внутренних напряжений и др.). Исходя из этого,
на практике большое распространение получили эмпирические методы, ос-
нованные на большом экспериментальном опыте.

Страницы