Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 52 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

- 51 -
Возможность использования монохроматора Водара в
перевернутой схеме основывается на следующих расчетах:
для прямой схемы Водара (рис. 1.23) в плоскости диспер-
сии дифракционной решетки существуют следующие соот-
ношения:
;
coscoscoscos
22
R
d
d
ϕϕϕϕ
′
+
=
′
+
(1.22)
sin φ + sin φ = λN;
(1.23)
φ = β – φ. (1.24)
Учитывая это, для первого порядка дифракции получаем
λ(β) = sin φ + sin (β – φ)/N;
d 1 = dRcos
2
φ/d (cos φ + cos φ ) – R cos
2
φ;
(1.25)
так как
d = n cos φ, то d 1 = R cos (φ – β). (1.26)
Для перевернутой схемы Водара при сканировании из-
меняются углы падения φ, длина входного плеча d, а d' и φ'
остаются постоянными (рис. 1.23). В этом случае
λ(β) = sinφ'+sin(β – φ')/N; d =
d'Rcos
2
φ/d'(cosφ+cosφ')–Rcos
2
φ
(1.27)
и, учитывая, что d' = R cosφ', получаем
d = R cos φ.
(1.28)
Из сравнения (1.25) и (1.27), а также (1.26) и (1.28) оче-
видна обратимость схемы Водара для монохроматора
скользящего падения. Канал экспериментальной установки
на оптическом канале СИ ускорителя ФИАН С-60 для
спектроскопии твердого тела в области энергий 15—130
эВ содержит вакуумный быстродействующий вентиль;
систему дифференциальных откачек; блок индикации пуч-
ка СИ, позволяющий определять положение источника из-
лучения и вводить лазерный луч по направлению СИ; блок
фокусирующего зеркала и монохрома-тор скользящего па-
дения с экспериментальной камерой для измерения отра-
жения и возбуждения люминесценции. Схема регистрации 
   Возможность использования монохроматора Водара в
перевернутой схеме основывается на следующих расчетах:
для прямой схемы Водара (рис. 1.23) в плоскости диспер-
сии дифракционной решетки существуют следующие соот-
ношения:
    cos 2 ϕ cos 2 ϕ ′ cos ϕ + cos ϕ ′               (1.22)
            +         =                ;
       d        d             R
   sin φ + sin φ  = λN;                            (1.23)
   φ  = β – φ.                                     (1.24)
Учитывая это, для первого порядка дифракции получаем
   λ(β) = sin φ + sin (β – φ)/N;
   d 1 = dRcos2φ/d (cos φ + cos φ ) – R cos2 φ;    (1.25)
так как
   d = n cos φ, то d 1 = R cos (φ – β).             (1.26)
   Для перевернутой схемы Водара при сканировании из-
меняются углы падения φ, длина входного плеча d, а d' и φ'
остаются постоянными (рис. 1.23). В этом случае
    λ(β) = sinφ'+sin(β – φ')/N; d =                 (1.27)
   d'Rcos2φ/d'(cosφ+cosφ')–Rcos2φ
   и, учитывая, что d' = R cosφ', получаем
                                                       (1.28)
   d = R cos φ.
   Из сравнения (1.25) и (1.27), а также (1.26) и (1.28) оче-
видна обратимость схемы Водара для монохроматора
скользящего падения. Канал экспериментальной установки
на оптическом канале СИ ускорителя ФИАН С-60 для
спектроскопии твердого тела в области энергий 15—130
эВ содержит вакуумный быстродействующий вентиль;
систему дифференциальных откачек; блок индикации пуч-
ка СИ, позволяющий определять положение источника из-
лучения и вводить лазерный луч по направлению СИ; блок
фокусирующего зеркала и монохрома-тор скользящего па-
дения с экспериментальной камерой для измерения отра-
жения и возбуждения люминесценции. Схема регистрации

                           - 51 -

Страницы