Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 50 стр.

фиолетового излучения в области энергий свыше 40 эВ не-
обходимо использовать оптику скользящего падения. Ис-
пользование монохроматоров в этой энергетической об-
ласти затруднено из-за наложения спектров высших по-
рядков, так как интенсивность СИ возрастает по мере
уменьшения длины волны и необходимости непрерывного
изменения длины оптического пути входящего или выхо-
дящего пучка света в случае использования прибора в ка-
честве монохроматора. Изменение длины оптического пу-
ти представляет сложную задачу в тех случаях, когда, с
одной стороны, источник излучения неподвижен (синхро-
трон), с другой—за подвижной выходной щелью моно-
хроматора устанавливается громоздкая высоковакуумная
система для проведения эксперимента по спектроскопии
твердого тела.




Рис. 1.22 Схема экспериментальной установки в канале СИ с моно-
хроматором скользящего падения:
1 — точка излучения; 2 — фокусирующее зеркало; 3 — входная щель; 4 — узел фильт-
ров; 5 — дифракционная решетка; 6—вакуумный затвор; 7—выходная щель; 8—
образец

   На рис. 1.22 представлена оптическая схема моно-
хроматора скользящего падения, установленного в канале
СИ синхротрона ФИАН С-60. Конструкция монохроматора
разработана на основе схемы Роуланда—Водара [21]. В
основу схемы положен круг Роуланда—входная щель; ди-
фракционная решетка и выходная щель расположены на
круге Роуланда для уменьшения аберраций. В принципе
эта схема обеспечивает самое высокое разрешение для мо-
нохроматоров скользящего падения. В исходной схеме
                                     - 49 -