Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

- 64 -
большую роль играет феноменологическое описание рас-
пространения волн в среде [6]. Все феноменологические
константы вводятся в некоторых идеализированных усло-
виях. К константам такого рода относятся диэлектрическая
проницаемость ε, коэффициенты преломления и поглоще-
ния п и κ. Последовательное введение этих констант воз-
можно при рассмотрении взаимодействия света с однород-
ной бесконечной средой. Плоская электромагнитная волна
может быть описана вектор-потенциалом А (г, t) =
ReA
0
e
ikr–iωt
. В однородном изотропном случае волновой
вектор волны k связан с частотой ω соотношением
sn
c
k
~
ω
=
, где s – единичный вектор направления рас-
пространения плоской волны; с – скорость света; п5 = n + iκ
– комплексный показатель преломления, связанный с ком-
плексными диэлектрической ε и магнитной µ проницаемо-
стями.
µε
~
~
~
=n . Если ограничиваться только немагнит-
ными средами, то µ = 1. Действительная и мнимая части ε
= ε
1
+ iε
2
связаны с п и κ:
ε
1
= n
2
– κ
2
; ε
2
= 2nκ;
n={[ε
1
+(ε
1
2
+ε
2
2
)
1/2
]/2}; κ={[–ε
1
+(ε
1
2
+ε
2
2
)
1/2
]/2}
1/2
.
(2.1)
Введение двух пар феноменологических констант связано
с тем, что в процессе измерений непосредственно полу-
чают п и κ, а теоретические расчета выражают ε
1
и ε
2
через
микроскопические величины.
Вектор Умова—Пойнтинга в электромагнитной волне
вдоль направления распространения х оказывается равным
[ ]
.
8
4
/2
2
0
2
cx
x
x
e
c
A
EH
c
SS
ωκ
π
ω
π
−
===
(2.2)
Такая же зависимость от координат будет наблюдаться и
для интенсивности плоской электромагнитной волны. Па-
раметр α = 2ωκ/c называют коэффициентом поглощения 
большую роль играет феноменологическое описание рас-
пространения волн в среде [6]. Все феноменологические
константы вводятся в некоторых идеализированных усло-
виях. К константам такого рода относятся диэлектрическая
проницаемость ε, коэффициенты преломления и поглоще-
ния п и κ. Последовательное введение этих констант воз-
можно при рассмотрении взаимодействия света с однород-
ной бесконечной средой. Плоская электромагнитная волна
может быть описана вектор-потенциалом А (г, t) =
ReA0eikr–iωt. В однородном изотропном случае волновой
вектор волны k связан с частотой ω соотношением
       ω
  k = n~s , где s – единичный вектор направления рас-
       c
пространения плоской волны; с – скорость света; п5 = n + iκ
– комплексный показатель преломления, связанный с ком-
плексными диэлектрической ε и магнитной µ проницаемо-
стями. n~ = ε~µ~ . Если ограничиваться только немагнит-
ными средами, то µ = 1. Действительная и мнимая части ε
= ε1 + iε2 связаны с п и κ:
   ε1 = n2 – κ2; ε2 = 2nκ;
   n={[ε1+(ε12+ε22)1/2]/2}; κ={[–ε1+(ε12+ε22)1/2]/2}1/2.   (2.1)
Введение двух пар феноменологических констант связано
с тем, что в процессе измерений непосредственно полу-
чают п и κ, а теоретические расчета выражают ε1 и ε2 через
микроскопические величины.
   Вектор Умова—Пойнтинга в электромагнитной волне
вдоль направления распространения х оказывается равным
                        ω A0 −2ωκx / c
                            2      2

   S = Sx =
             c
               [EH ]x =      e         .         (2.2)
            4π           8πc
Такая же зависимость от координат будет наблюдаться и
для интенсивности плоской электромагнитной волны. Па-
раметр α = 2ωκ/c называют коэффициентом поглощения

                                - 64 -

Страницы