Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 92 стр.

    На спектре возбуждения люминесценции кристаллов
 MgO отражается несколько процессов, по-разному
 влияющих на квантовый выход. Попытаемся после-
 довательно учесть эти процессы.
    Квантовый выход люминесценции имеет четко выра-
 женную структуру, антибатную структуре поглощения
 кристалла κ(hν) (рис. 2.12). Такого рода структура описы-
 вается с помощью приповерхностных потерь в рамках
 диффузионной модели [40–42], по которой квантовый вы-
 ход люминесценции κ(hν) связан с коэффициентом по-
 глощения света κ(hv) и коэффициентом отражения света
 R(hν):
              1 − R(hν )                             (2.12)
   η (hν ) =               ηоб (hν ),
             1 + κ (hν ) L

где ηоб–квантовый выход, определяемый объемными про-
цессами. Длина диффузии L предполагается слабо завися-
щей от энергии падающего фотона.




Рис. 2.12. Спектры:
а—отражения R(ћω) монокристалла MgO (сплошная линия) и поглощения MgO, рассчи-
танный из спектра отражения с помощью соотношений Крамерса–Кронига (пунктирная
линия); б—возбуждения стационарной люминесценции 5,3 эВ MgO–Al (сплошная ли-
ния) и спектр возбуждения внешнего фотоэффекта MgO (пунктирная линия)

   Если производить обработку квантового выхода таким
образом, чтобы ηоб(hν) была относительно плавной функ-
цией, можно определить длину пробега элементарных воз-
буждений за время их жизни, которая в разных образцах

                                   - 91 -