Составители:
Рубрика:
47
Если
гл
Ω=Ω
i
, то
гл
β=1 – доля мощности, излучаемая в главный
лепесток,
гл
β
– коэффициент рассеяния, характеризующий рассеяние
вне главного лепестка.
Для КНД имеем
()
гл
max max
гл гл
44
d
44
1.
ddd
i
F
FF
DD
FFF
Ω
πΩπ
Ω
ππ
== =−β
ΩΩΩ
∫
∫∫∫
(3.12)
Кроме коэффициента рассеяния вне главного лепестка, в некоторых
случаях полезно знать ко эффициент рассеяния вне полного луча
ï.ë
β
и
долю мощности, излучаемой антенной в переднее
()
п
β−1 и заднее
()
з
β−1 (по отношению к плоскости раскрыва), а также в верхнее
()
в
β−1
и нижнее
()
н
β−1
полупространства.
Таким образом, наряду с ДН коэффициенты рассеяния являются оп-
ределяющими первичными характеристиками антенны.
3.2. Шумовая температура антенны
Отклик антенны на тепловое радиоизлучение тела можно рассчи-
тать, исходя из теоремы взаимно сти [6], по формуле
()
тт
2
21 1
П d П grad d ,
sv
kR
UTnsTv
PP
Σ
=+
π
∫∫
%
&
(3.13)
где
U
%
– напряжение на выходных клеммах антенны, обусловленное из-
лучением тела с объемом v
т
и поверхностью s
т
; k – постоянная Боль-
цмана;
∑
R
– сопротивление излучения антенны; Р – мощность излуче-
ния антенны; Т – температура тела,
п
– вектор Пойнтинга;
n
– нормаль
к элементу поверхности тела, направленная внутрь тела.
Из (3.13) следует, что для нахождения мощности, поступающей в
антенну от излучения какого-либо тела, необходимо интегрирование и
по поверхности, и по объему тела. Это физически очевидно, поскольку
отклик антенны на излучение элемента объема источника будет зави-
с еть от того, находится ли этот элементарный источник излучения в
дифракционном минимуме или максимуме поля антенны (зона Френе-
ля). В этом случае ярко стная температура, определяющая величину
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
