Составители:
Рубрика:
48
мощности излучения, выходящего из тела через его поверхность, не
может быть использована для нахождения отклика антенны. В то же
время при расположении излучающего тела в области дифракции Фра-
унгофера, где исчезают пространственные осцилляции поля антенны в
направлении излучения, отклик антенны определяется лишь интегралом
по поверхности. Действительно, как уже отмечалось выше, в дальней
зоне распределение поля излучения полностью характеризуется ДН и
локально имеет структуру пло ской волны. Тогда из (3.13) получаем
()
2
2
,
2
,d
2
D
kR
UT s
r
Σ
θϕ
=κ
π
π
%
. (3.14)
Учитывая, что
2
ddsr =Ω
– угол, под которым виден данный эле-
мент объема dv, получаем выражение
2
U
от теплового излучения лю-
бого тела, расположенного в дальней зоне:
()
т
2
,
2
d.
4
D
kR
U Т
Σ
Ω
θϕ
=κ Ω
ππ
∫
%
(3.15)
Принимая во внимание, что по определению ярко стной темпера-
туры тела Т
я
= κТ, и выражая D(θ, ϕ) согласно (3.3) через диаграмму,
получим
т
я
2
4
d
2
.
d
Т F
kR
U
F
Ω
Σ
π
Ω
=
π
Ω
∫
∫
%
(3.16)
Таким образом, в дальней зоне яркостная температура тела являет-
ся величиной, определяющей отклик антенны на излучение тела. Одна-
ко и в области дифракции Френеля в ряде случаев может быть исполь-
зовано понятие ярко стной температуры для характеристики отклика
антенны. Это имеет место, например, при постоянной температуре тела
по всему объему (grad T = 0) для распределенных источников доста -
точно больших размеров, температура которых по сечению волнового
пучка антенны постоянна.
В соответствии с тем, что интенсивность излучения выражается
через яркостную температуру, целесообразно использовать температур-
ную систему единиц для характеристики спектральной плотности мощ-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
