Составители:
Рубрика:
50
т
я
4
d
,
2
d
f
Т F
k
P
F
Ω
π
Ω
=
π
Ω
∫
∫
(3.21)
с другой стороны, выраженная через Т
а0
спектральная плотность мощ-
ности, выделяемая на согласованной нагрузке без потерь, равна
a0
2
f
kT
P =
π
. (3.22)
Из соотношений (3.20) и (3.21) имеем выражение для температуры
антенны, совпадающее с (3.19), но полученное без всяких предположе-
ний о природе радиоизлучения.
Для антенны с потерями антенная температура Т
а
отличается от Т
а0
, во-
первых, из-за ослабления внешнего сигнала, во-вторых, вследствие собствен-
ных шумов антенны, об услов ленных потерями в антенне. Ослаб ление внеш-
него сигнала учитывается с помощью КПД приемной антенны η. Собствен-
ные шумы антенны независимы от внешнего излучения (естественно, если
внешнее излучение не из меняет параметров антенны). Исх о дя из независи-
мости внешнего сигнала и собственных шумов антенны
ш
a.
T
антенную тем-
пературу можно представить в виде
аа0 а.ш
TT T=η+
. (3.23)
Можно показать [6], что
()
a.ш
1,TT=−η
(3.24)
где Т – температура материала антенны; (1−η) = α – потери в антенне.
Тогда
()
a a0
1TT T=η+ −η. (3.25)
Для оценки интенсивности излучения, падающего в главный лепес-
ток антенны, разобьем интеграл в числителе (3.20) на два: один по глав-
ному лепестку
гл
,Ω
другой по всему ост альному пространству
б
Ω
. В
результате получим
гл б
яя
a0
44
dd
.
dd
Т F Т F
T
FF
ΩΩ
ππ
ΩΩ
=+
ΩΩ
∫∫
∫∫
(3.26)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
