Составители:
Рубрика:
49
ности, выделяемой на согласованной нагрузке антенны при приеме внеш-
него излучения. С этой целью вводится антенная температура. Перво-
нача льно введем антенную температуру для антенны без потерь. Как
известно, спектра льная плотно сть среднего квадрат а шумовой ЭДС,
создаваемой сопротивлением R, имеющим температуру Т, выражается
формулой Найквиста
2
2
.
f
IRkT=
π
%
(3.17)
Температура антенны без потерь T
a0
вводится как эквивалентная тем-
пература шумящего сопротивления, равного сопротивлению излучения,
спектральная плотность среднего квадрата шумовой ЭДС к о т орог о рав-
на
2
U
%
, создаваемой в антенне внешним излучением, т. е.
2
a0
2
URkT
Σ
=
π
%
. (3.18)
Из сопоставления (3.18) и (3.12) получаем выражения для темпера-
туры антенны без потерь, определяемой тепловым излучением тела,
произвольно расположенного относительно антенны:
()
тт
a0
1
П d Пgrad d ,
sv
TTns Tv
P
=+
∫∫&
(3.19)
т
я
a0
4
d
.
d
Т F
T
F
Ω
π
Ω
=
Ω
∫
∫
(3.20)
Подчеркнем, что соотношение (3.17) получено в предположении о
тепловом механизме радиоизлучения, а значит это предположение от-
носится и к выражениям (3.19) и (3.20). Однако при расположении излу-
чающего тела в дальней зоне антенны выражение (3.20) оказывается
справедливым вне зависимости от природы излучающих тел и меха-
низма излучения.
Переходя к спектра льной плотности мощно сти излучения, можем
записать
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
