ВУЗ:
Рубрика:
39
расстоянии порядка размера кристаллической ячейки (10
-8
см ).
Эта работа называется работой выхода электронов из металла . Чем больше
работа выхода , тем труднее электрону вылететь из металла . Величина
работы выхода зависит от химической природы металла и состояния его
поверхности, загрязнения, влажности и т. д.
Работу выхода принято выражать в электронвольтах (эВ). Один
электронвольт равен работе перемещения электрона в электрическом поле
между точками с разностью потенциалов 1 В.
1 эВ=1,6·10
-12
эрг=1,6·10
-19
Дж.
Работа выхода у различных металлов различна и колеблется в пределах от
1 до 6 эВ.
Итак, переходя теперь к выводу общего выражения для контактной
разности потенциалов, учтем сначала первую причину – различную работу
выхода . Для этого приведем в контакт два металла 1 и 2, имеющих работу
выхода соответственно А
1
и А
2
, причем
А
2
> А
1
(рис.2). Очевидно , что свободный
электрон, попавший (в процессе
теплового движения ) на поверхность
раздела металлов, будет втянут во второй
металл, так как со стороны этого металла
на электрон действует большая сила
притяжения (А
2
>А
1
). Следовательно ,
через поверхность соприкосновения металлов будет происходить
«перекачка» свободных электронов из первого металла во второй , в
результате чего первый металл зарядится положительно , второй –
отрицательно. Возникающая при этом разность потенциалов
'
2
'
1
ϕϕ −
создает электрическое поле напряженностью
Ε
r
, которое будет затруднять
дальнейшую «перекачку» электронов и совсем прекратит ее, когда работа
перемещения электрона за счет контактной разности потенциалов станет
равна разности работ выхода электрона из металлов:
(
)
,
1
2
'
2
'
1
Α−Α=− ϕϕ e
или
,
21
'
2
'
1
e
Α
−
Α
=− ϕϕ
(1)
где е – заряд электрона . Значение
'
2
'
1
ϕϕ −
составляет обычно около одного
вольта .
Для учета второй причины , обусловливающей контактную разность
потенциалов за счет различной концентрации свободных электронов,
заметим , что классическая электронная теория проводимости металлов
рассматривает большое число свободных электронов в металлах как
электронный газ, обладающий свойствами одноатомного идеального газа.
Предположим теперь, что в контакт приведены два металла 1 и 2,
имеющие одинаковые работы выхода А
1
и А
2
, но различные концентрации
свободных электронов n
1
и n
2
(число электронов в единице объема),
причем n
1
>n
2
Тогда начнется преимущественный перенос свободных
E
r
1 2
,
1
ϕ
,
2
ϕ
А
1
< А
2
+
+
+
+
–
–
–
–
Рис.2
39 ра сстоянии порядк а ра з мера к риста ллическ ой ячейк и (10-8 см). Э та ра бота на з ы ва ется ра ботой вы хода э лек тронов из мета лла . Ч ем больш е ра бота вы хода , тем труднее э лек трону вы лететь из мета лла . В еличина ра боты вы хода з а висит от химическ ой природы мета лла и состояния его поверхности, з а гряз нения, вла жности и т.д. Ра боту вы хода принято вы ра жа ть в э лек тронвольта х (э В ). О дин э лек тронвольтра венра боте перемещ ения э лек трона в э лек трическ ом поле между точк а ми с ра з ностью потенциа лов1 В . 1 э В =1,6·10-12 эрг=1,6·10-19 Д ж. Ра бота вы хода у ра з личны х мета ллов ра з лична и к олеблется в предела х от 1 до 6 э В . И та к , переходя теперь к вы воду общ его вы ра жения для к онтак тной ра з ности потенциа лов, учтем сна ча ла первую причину – ра з личную ра боту вы хода. Д ля э того приведем в к онта к т два мета лла 1 и 2, имею щ их работу вы хода соответственно А 1 и А 2, причем А 1< А 2 А 2>А 1 (рис.2). О чевидно, что свободны й + – э лек трон, попа вш ий (в процессе r ϕ1, + – E ϕ 2, т еплового движения) на поверхность ра з дела мета ллов, будет втянут во второй + – +– 2 мета лл, та к к а к со стороны этого мета лла 1 на э лек трон действует больш а я сила Рис.2 притяжения (А 2>А 1). С ледова тельно, через поверхность соприк основения мета ллов будет происходить «перек ачк а» свободны х э лек тронов из первого мета лла во второй, в рез ульта те чего первы й мета лл з арядится положительно, второй – отрица тельно. В оз ник аю щ а я при э том ра з ность потенциа лов ϕ1' − ϕ 2' r соз да ет э лек трическ ое поле на пряженностью Ε , к оторое будет з а труднять дальнейш ую «перек а чк у» э лек тронов и совсем прек ратит ее, к огда ра бота перемещ ения э лек трона з а счет к онтак тной ра з ности потенциа лов ста нет ра вна ра з ности ра ботвы хода э лек трона из мета ллов: e(ϕ1' −ϕ 2' ) = Α 2 − Α1 , или ϕ1' − ϕ 2' = Α1 − Α 2 , (1) e где е – з а рядэ лек трона . Зна чение ϕ − ϕ составляетобы чно ок оло одного ' ' 1 2 вольта. Д ля учета второй причины , обусловлива ю щ ей к онтак тную ра з ность потенциа лов з а счет ра з личной к онцентра ции свободны х э лек тронов, з а метим, что к ла ссическ а я э лек тронная теория проводимости мета ллов ра ссма трива ет больш ое число свободны х э лек тронов в мета лла х к ак э лек тронны й га з , обла да ю щ ий свойствами одноатомного идеа льного га з а . П редположим теперь, что в к онта к т приведены два мета лла 1 и 2, имею щ ие одина к овы е ра боты вы хода А 1 и А 2, но ра з личны е к онцентра ции свободны х э лек тронов n1 и n 2 (число э лек тронов в единице объ ема ), причем n 1>n2 Т огда начнется преимущ ественны й перенос свободны х
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »