Практикум по курсу общей физики по специальности "Фармация". Миловидова С.Д - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

67
затемнение (или просветление) тройного поля зрения и по тому же
нониусу сделать отсчет. Этот отсчет также необходимо проделать не менее
трех раз определить среднее значение φ
1
. Разность между средним
конечным и средним "нулевым" значениями равна углу вращения
плоскости колебаний плоскополяризованного света исследуемым
веществом .
4. Зная толщину кварцевой пластинки, по формуле α ·= φ / l определить
удельное вращение кварца . Составить таблицу и результаты эксперимента
занести в эту таблицу.
В работе определяется удельное вращение двух кварцевых пластин:
пластина № 59-1412, l = 0,66 мм; пластина № 59-1372, l = 1,62 мм.
РАБОТА № 13 (7)
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ
С ПОМОЩЬЮ КОЛЕЦ НЬЮТОНА
Приборы и принадлежности: плоскопараллельная стеклянная
пластинка и плосковыпуклая линза в оправе, микроскоп с осветителем
отраженного света , окулярный микрометр , набор светофильтров.
Уравнение волны
Установим зависимость между смещением х частиц среды ,
участвующих в волновом процессе , и расстоянием у этих частиц от
источника О колебаний для любого момента времени t . Для большей
наглядности рассмотрим поперечную волну , хотя все последующие
рассуждения верны и для продольной волны . Пусть колебания источника
(точка О ) являются гармоническими:
t
x
ω
sin
Α
=
, где А – амплитуда , ω –
круговая частота колебаний . Тогда все
частицы среды тоже придут в
гармоническое колебание с той же
частотой и амплитудой , но с различными
фазами. В среде возникает
синусоидальная волна (рис.1).
График волны (рис.1) внешне похож
на график гармонического колебания, но
по существу они различны . График
колебания представляет зависимость смещения частицы от времени,
график волны – смещения всех частиц среды от расстояния до источника
колебаний в данный момент времени. Он является как бы моментальной
фотографией волны .
Рассмотрим некоторую частицу С , находящуюся на расстоянии у от
источника колебаний (частицы О ). Очевидно , что если частица О
колеблется уже t секунд, то частица С колеблется еще только (t-τ) секунд,
где τ – время распространения колебаний от 0 до С , т.е. время, за которое
волна переместилась на определенное расстояние у. Тогда уравнение
колебания частицы С следует написать так:
y
Рис.1
y
0
С
х
λ 
                                         67
 з а темнение (или просветление) тройного поля з рения и по тому же
 нониусу сдела ть отсчет. Э тототсчеттак же необходимо продела ть не менее
 трех ра з определить среднее з на чение φ 1. Ра з ность между средним
 к онечны м и средним "нулевы м" з на чениями ра вна углу вра щ ения
 плоск ости к олеба ний плоск ополяриз ова нного света исследуемы м
 вещ еством.
         4. Зная толщ ину к ва рцевой пла стинк и, по формуле α·=φ/l определить
 удельное вращ ение к ва рца . С оста вить та блицу и рез ульта ты э к сперимента
 з а нести вэ тута блицу.
         В ра боте определяется удельное вра щ ение двух к ва рцевы х пла стин:
 пла стина № 59-1412, l = 0,66 мм; пла стина № 59-1372, l = 1,62 мм.

                                 Р А Б О Т А № 13 (7)
              О П Р Е Д Е ЛЕ Н И Е Д ЛИ Н Ы С В Е ТО В О Й В О ЛН Ы
                      С П О М О Щ ЬЮ К О Л Е Ц Н ЬЮ Т О Н А
       П риборы и прина длежности: плоск опа ра ллельна я стек лянна я
 пла стинк а и плоск овы пук ла я линз а вопра ве, мик роск опсосветителем
 отра женного света , ок улярны й мик рометр, на бор светофильтров.

                                У ра в н ен ие в ол н ы
         У ста новим з а висимость между смещ ением х ча стиц среды ,
 уча ствую щ их в волновом процессе, и ра сстоянием у э тих ча стиц от
 источник а О к олеба ний для лю бого момента времени t. Д ля больш ей
 на глядности ра ссмотрим поперечную волну, хотя все последую щ ие
 ра ссуждения верны и для продольной волны . П усть к олеба ния источник а
 (точк а О ) являю тся гармоническ ими: x = Α sin ω t , где А – а мплитуда, ω –
                                     к ругова я частота к олеба ний. Т огда все
                λ                    ча стицы         среды   тоже придут в
  х
                                     га рмоническ ое к олеба ние с той же
                    С                ча стотой и а мплитудой, но с ра з личны ми
                                y фа з а ми.            В    среде      воз ник а ет
0                                    синусоида льна я волна (рис.1).
          y                                  Г ра фик волны (рис.1) внеш не похож
                          Рис.1      н а  гра фик гармоническ ого к олеба ния, но
                                     по сущ еству они ра з личны . Г ра фик
 к олеба ния представляет з а висимость смещ ения ча ст ицы о т времени,
 гра фик волны – смещ ения всех ча ст иц среды о т ра сст о яния до ист о чника
 ко л еба ний в да нный мо мент времени. О н является к а к бы момента льной
 фотогра фией волны .
         Ра ссмотрим нек оторую ча стицу С , на ходящ ую ся на расстоянии у от
 источник а к олеба ний (ча стицы О ). О чевидно, что если ча стица О
 к олеблется уже t сек унд, то ча стица С к олеблется ещ е тольк о (t-τ ) сек унд,
 где τ – время ра спростра нения к олеба ний от 0 до С , т.е. время, з а к оторое
 волна переместила сь на определенное ра сстояние у. Т огда ура внение
 к олеба ния ча стицы С следуетна писа ть та к :

Страницы