Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 211 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

211
Методом непосредственного интегрирования выражений (7.32)
вычисляем коэффициенты δ
ij
(i, j = 1,3), умноженные на изгибную
жесткость балки EJ. Выражения EJδ
ij
имеют размерность м/кН.
EJδ
11
=
4
1k
)
k
(l
ds
1
M
1
M
=
6
0
ds
2
6)s(
= 72 - 6∙36 + 36∙6 = 72;
EJδ
12
=
4
1k
)
k
(l
ds
2
M
1
M
=
6
0
ds12) s (-6)s(
= 72 – 324 + 432 = 180;
EJδ
13
=
4
1k
)
k
(l
ds
3
M
1
M
=
6
0
ds18) s (-6)s(
= 72 – 432 + 648 = 288;
(7.35)
EJδ
22
=
4
1k
)
k
(l
ds
2
M
2
M
=
6
0
ds
2
)12s(
+
= 72 – 432 +
+864 + 72 = 576;
EJδ
23
=
4
1k
)
k
(l
ds
3
M
2
M
=
6
0
ds18) s )(-12s(
+
6
0
ds12) s (-6)s(
=
= 72 - 15∙36 + 216∙6 + 180 = 1008;
EJδ
33
=
4
1k
)
k
(l
ds
3
M
3
M
=
6
0
ds
2
18) s (-
+
6
0
ds
2
)12s(
+
3
0
ds
2
6)s(
+
3
0
ds
2
s)(
= 72 - 18∙36 + 324∙6 + 576 = 1944.
Построим, далее, эпюру изгибающих моментов М
p
в основной
системе от заданных сил P = {F, M
e
, q). Эту эпюру представим
суперпозицией эпюр от каждой нагрузки отдельно, как показано на
рис.7.31.
На рис.7.31,а показана основная система, загруженная обобщенной
силой P = {F, M
e
, q); на рис.7.31,б показана эпюра изгибающих моментов
М
p
в основной системе от заданного сосредоточенного момента M
e
= 30

Страницы