Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 213 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

213
Методом непосредственного интегрирования произведений функций
(7.36) и (7.35) вычисляем свободные члены Δ
ip
(i = 1,3) канонических
уравнений (7.25), умноженные на изгибную жесткость балки EJ.
Выражения EJΔ
ip
имеют размерность м/кНм.
EJΔ
1p
=
4
1k
)
k
(l
ds
1
M
p
M
=
6
0
sd6s1140s120
2
s5
=
= EJ (−16740);
EJΔ
2p
=
4
1k
)
k
(l
ds
2
M
p
M
=
6
0
sd12s1140s120
2
s5
+
+
6
0
sd6s057s06
= EJ(− 46980 – 8100 ) = EJ(−55080);
(7.37)
EJΔ
3p
=
4
1k
)
k
(l
ds
3
M
p
M
=
6
0
sd18s1140s120
2
s5
+
+
+
3
0
sd6s021s06
+
3
0
sds30
=
= EJ(− 77220 – 22140 − 17550 − 135 ) = EJ(−101200).
После подстановки вычисленных коэффициентов канонических
уравнений δ
ij
(i, j = 1,3), Δ
ip
(i = 1,3), умноженных на изгибную жесткость
балки EJ, сокращения на EJ, приходим к линейной алгебраической системе
уравнений относительно искомых опорных реакций X
1
,
X
2
, X
3
:
72X
1
+ 180X
2
+ 288X
3
= 16740,
180X
1
+ 576X
2
+ 1008X
3
= 55080,
(7.38)
288X
1
+ 1008X
2
+ 1944X
3
= 101200.
Решение системы уравнений (38):
X
1
= 21,
282 кН, X
2
= 36,624 кН, X
3
= 29,915 кН. (7.39)
Опорные реакции в расчете с выбором основной системы в виде
балки с врезными шарнирами (см. п.7.7.1) определяем по рис.7.25:

Страницы