Конструирование и расчет элементов химического оборудования. Ч. II. Толстостенные сосуды и вращающиеся детали. Миронов В.М - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

65
1
2
0
k
Rs
P
ρω
−= ;
2
1
2
0
2k
Rs
M
ρω
= .
Дальнейшее решение аналогично ранее замеченному по моментной теории
оболочек.
10.6.2. Цилиндр с днищем
Если цилиндр имеет днище, например, в виде кольцевой пластинки
(рис.10.8), то в сечении стыка возникают краевые силы и моменты, дейст-
вующие в противоположном направлении.
Линейные и угловые перемещения для
края цилиндра:
;
2
;
2
0
1
22
1
00
1
2
1
0
M
Es
Rk
P
Es
Rk
MP
=Δ
′
=Δ
′
0
1
23
1
00
1
22
1
0
4
;
2
M
Es
Rk
P
Es
Rk
MP
−=ϑ
′
=ϑ
′
.
Радиальные перемещения края пластинки
от краевой силы Р
0
эквивалентны деформации
диска под действием внешнего давления
2
0
s
P
p = ,
приложенного к цилиндрической поверхности
диска, и по аналогии с толстостенным цилиндром будут равны
])1()1[(
)(
22
22
2
0
0
rR
ErRs
RP
P
μ++μ−
−
−=Δ
′′
.
Угловое перемещение пластинки под действием краевого момента М
0
будет
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
αμ−
+
μ+
α
−α
=ϑ
′′
)1(
1
1
)1(
2
2
0
0
Dr
RM
M
,
где
r
R
=α .
Под действием центробежной силы радиус пластинки увеличится:
2
2
22
1
;
1
3
)1(4
ρω
μ−
−=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
μ−
μ+
+
μ+
−=Δ
′′
E
ArR
AR
c
.
Уравнения совместности деформаций примут вид
Рис. 10.8

Страницы