ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 27
или
p1
2EE
=
,
т.е. амплитуда вторичной волны, приходящей от первой зоны Е
1
в два раза больше, амплитуды волны,
приходящей от всего сферического волнового фронта. Этот вывод раньше был получен алгебраическим
путем.
Углубление метода зон Френеля позволяет по-новому объяснить закономерности дифракции на
круглом отверстии и действие зонных пластинок. В § 5 было показано, что в зависимости от того,
четное или нечетное число зон Френеля укладывается в отверстии амплитуда волны, проходящей через
круглое отверстие, периодически изменяется при увеличении радиуса отверстия аналогично рис. 8.
При этом графическое изменение амплитуды волны от радиуса отверстия можно совместить с полу-
ченной нами спиралью векторной диаграммы (рис. 27). Например, если в отверстии содержится четное
число зон Френеля (m = 2), то амплитуда принимаемой волны равна:
21
EEE += , т.е. модуль этой ампли-
туды:
21
EEE −= на векторной диаграмме изображается отрезком ОВ.
Если в отверстии укладывается нечетное число зон Френеля (m = 3), то амплитуда принимаемой
волны равна:
321
EEEE ++= , т.е. модуль этой амплитуды:
321
EEEE
+
−
=
на векторной диаграмме изо-
бражается отрезком ОС. Допустим, что амплитудная зонная пластинка, работающая на отражение или
прохождение, исключает действие всех четных зон и в точку наблюдения приходят волны только не-
четных зон Френеля. Тогда для выбранной точки наблюдения векторная диаграмма вторичных волн
принимает вид, показанный на рис. 28, а. От спирали (рис. 27, б) остаются только полувитки нечетных
номеров зон Френеля. Эту векторную диаграмму можно перечертить так, как показано на рис. 28, б. Яс-
но, что результирующая амплитуда будет во много раз больше, чем при свободном распространении
волн. Этим объясняется
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
