ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Полученные значения полуосей совпадают с их численными выражениями (9.16), найденными
на основе теории сложения двух волн с ортогональными линиями поляризации.
г) Из формулы (9.22) при α = 45° и
π
=
δ
найдем уравнение полярной диаграммы линейно поля-
ризованной волны, выходящей из анизотропной полуволновой пластинки
ϕ=
2
0
sinII . (9.34)
Графически данная диаграмма изображена на рис. 45, д. Сравнивая данную полярную диаграм-
му с диаграммой линейно поляризованной волны на входе пластинки, которая дается законом Ма-
люса (рис. 45, а), видно, что линия поляризации волны, выходящей из «пластинки λ/2», оказывается
повернутой на угол 2α = 90°. Из формулы (9.34) следует, что максимальная интенсивность волны
I
max
=
⊥
Ι = I
0
или
⊥
I ~ E
2
(9.35)
наблюдается при ϕ = 90°, т.е. при скрещенных линиях анализатора и поляризатора; минимальная интен-
сивность
I
min
=
ΙΙ
I = 0 (9.36)
наблюдается при ϕ = 0, т.е. при параллельных главных линиях поляризатора и анализатора.
д) При α = 45° и δ = 2π на основании формулы (9.22) найдем уравнение полярной диаграммы
волны, выходящей из «пластинки λ»
ϕ=
2
0
cosII . (9.37)
Данная полярная диаграмма совпадает с полярной диаграммой линейно поляризованной волны
на входе анизотропной пластинки, которая, как было показано, дается также законом Малюса. Из
формулы (9.37) следует, что максимальная интенсивность волны
I
max
=
ΙΙ
Ι = I
0
(9.38)
наблюдается при ϕ = 0, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора параллельны; минималь-
ная интенсивность волны
I
min
=
⊥
Ι = 0
(9.39)
наблюдается при ϕ = 90°, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора скрещены. Целесооб-
разно сравнить волны с различным характером поляризации (рис. 43) и их полярные диаграммы (рис.
45).
Рассмотрим теорию интерференции поляризованных волн в двоякопреломляющих кристалли-
ческих пластинках.
Из оптики известно, что интерференция поляризованных волн наблюдается наиболее контраст-
но, если главная линия поляризатора, установленного перед анизотропной пластинкой, составляет с
ее главной осью угол α = 45°, а главная линия анализатора составляет с главной линией поляриза-
тора угол ϕ = 0 или ϕ = 90°, т.е. главные линии поляризатора и анализатора должны быть или па-
раллельными или взаимно перпендикулярными. В этом случае согласно формулам (9.20) интерфе-
рирующие волны
o
E
′
и
e
E
′
имеют одинаковые амплитуды
2
E
EE
eo
=
′
=
′
, (9.40)
где
E
– электрический вектор волны, падающей на анизотропную пластинку. Этот вывод под-
тверждается также построением пространственных диаграмм. Выражение (9.22), которое вытекает
из общей формулы интерференции (9.21) поляризованных лучей, может рассматриваться как фор-
мула интерференции поляризованных волн в кристаллических пластинках при наилучших условиях
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
