ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
емную антенну соединяют с микроамперметром или осциллографом. Между источником и прием-
ником располагают искусственную двоякопреломляющую среду заданной толщины, что обеспечи-
вает определенную разность хода интерферирующих волн или их разность фаз δ.
Исходя из задач эксперимента, выбирается угол α. Другими словами, в эксперименте угол α
между линией поляризатора и главной осью Z исследуемой пластинки определяется по соответст-
вующей шкале. Вращая приемную рупорную антенну как анализатор вокруг ее продольной оси, че-
рез каждые 10° измеряют зависимость интенсивности I принимаемой волны от угла ϕ поворота; при
этом угол ϕ отсчитывается от линии поляризатора. По экспериментальным данным строят поляр-
ную диаграмму I = I(ϕ) принимаемой волны. При тех же параметрах α и δ по формуле (9.21)
рассчитывают и строят теоретическую полярную диаграмму, где I
0
– интенсивность волны, падаю-
щей на пластинку.
На рис. 47 показана полярная диаграмма результирующей волны, выходящей из анизотропной
двоякопреломляющей «пластинки
8
λ
», когда на нее падает линейно поляризованная волна, электри-
ческий вектор Е которой составляет с главной осью пластинки угол α = 30°. Полярная диаграмма
построена по формуле (9.21) при интенсивности волны, подающей на пластинку, I
0
= 50 мкА.
На рис. 48 приведена полярная диаграмма волны, выходящей из двоякопреломляющей «пластинки
4
λ
» при α = 30° и той же интенсивности I
0
первичной волны. В пределах ошибки эксперимента экс-
периментальные и теоретические полярные диаграммы совпадают.
Большой выбор анизотропных пластинок и углов α позволяет организовать индивидуальные
лабораторные исследования для студентов, изучающих курс оптики по программе университета.
Рис. 47 Рис. 48
Описанная установка и набор анизотропных двоякопреломляющих пластинок позволяет проил-
люстрировать справедливость общих правил наиболее контрастной интерференции поляризован-
ных волн, приведенных выше. Для этой цели устанавливают источник и приемник радиоволн на-
против друг друга так, что их главные линии поляризации скрещены и приема волн нет. Располага-
ют между источником и приемником полуволновую пластинку так, что электрический вектор Е
волны, падающей на нее, составляет с ее главной осью угол α = 45°, отмечают прием радиоволн,
т.е. максимум интерференции. Устанавливают главные линии поляризатора и анализатора парал-
лельно и регистрируют прием электромагнитных волн. Снова вносят между ними полуволновую
пластинку при α = 45°, отмечают отсутствие приема волн, т.е. минимум интерференции.
Повторяют эти опыты с «пластинкой λ» при α = 45°. Отмечают, что при параллельных линиях по-
ляризатора и анализатора наблюдается прием радиоволн, т.е. максимум интерференции, а при пер-
пендикулярных главных осях поляризатора и анализатора наблюдается минимум интерференции.
В качестве анизотропных пластинок для сантиметровых электромагнитных волн можно также
использовать слоистые диэлектрические и волноводные структуры.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1 Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1970.
2 Калитеевский Н.И. Волновая оптика. М.: Наука, 1971.
z z
x x
Е
Е
