Механика. Молотков Н.Я - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

44
образом, по величине деформации спирали в различных её частях
можно качественно судить как о весе всей спирали, так и о весе любой
её части.
Для демонстрации перегрузки (увеличение веса) достаточно нить,
удерживающую спираль, привести в движение вверх с некоторым
ускорением. При этом отмечается увеличение расстояний между всеми
витками спирали, что говорит об увеличении веса как всей спирали,
так и её любой части. Если нить, удерживающую спираль, привести в
ускоренное движение вниз, то расстояние между витками спирали
уменьшается, что говорит об уменьшении веса.
Для демонстрации невесомости пережигают нить, на которой ви-
села деформированная пружина, и наблюдают за её падением. Через
малый промежуток времени
τ
от начала падения деформации в спира-
ли исчезают полностью и в дальнейшем она падает с ускорением
g
a
=
, находясь в недеформированном состоянии. Отсутствие дефор-
мации в пружине при её свободном падении говорит о том, что пру-
жина, как и её любая часть, не имеет веса.
Невесомость можно наблюдать не только при падении пружины.
Для этого подбрасывают пружину вверх. Независимо от того, была
деформирована пружина или нет, в начальный момент при бросании
она движется вверх с отрицательным ускорением
g
a
−
=
и вниз с по-
ложительным ускорением
g
a
=
, находясь в недеформированном со-
стоянии. Другими словами, при свободном движении вверх или вниз
вес тела равен нулю.
2.6. МЕХАНИЧЕСКИЙ ПРИНЦИП ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ
Из данного в разделе 2.1 определения инерциальной системы от-
счёта следует, что во всех инерциальных системах отсчёта ускорение
изолированной материальной точки должно быть равно нулю. Это по-
зволяет установить, как должна двигаться относительно инерциальной
системы какая-либо другая система отсчёта, чтобы она также была
инерциальной. Опыт показывает, что две инерциальные системы от-
счёта могут двигаться друг относительно друга только поступательно
и притом равномерно и прямолинейно.
Рассмотрим две системы отсчёта: инерциальную
XYZ
, которую
условно будем считать неподвижной, и подвижную систему
Z
Y
X
,
скорость поступательного движения которой
0
v
постоянна по величи-
не и направлению. Для упрощения задачи, будем считать, что в на-
чальный момент времени
0
=
t
начала
O
и
O
обеих систем коорди-
нат и соответствующие оси совпадают. Взаимное расположение этих
систем в произвольный момент времени
t
показано на рис. 2.17. Ско-

Страницы