Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 137 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

4.4. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННОЙ ВОЛНЫ В ОДНООСНОМ
КРИСТАЛЛЕ. ВОЛНОВЫЕ ПОВЕРХНОСТИ ДЛЯ ОБЫКНОВЕННОЙ И НЕОБЫКНОВЕННОЙ ВОЛН
Выберем внутри анизотропного одноосного кристалла прямоугольную систему координат xyz с началом в
точке
О и рассмотрим несколько частных случаев распространения линейно поляризованной волны из точки О
в различных направлениях. Ось
z совпадает с главной оптической осью кристалла (ГО).
1. Выделим в кристалле плоскость главного сечения
xOz и рассмотрим распространение волны из точки О
в различных направлениях в этой плоскости (рис. 200,
а). Пусть волна в каждом из лучей линейно поляризова-
на, а её электрический вектор
о
E
r
колеблется перпендикулярно к главному сечению, т.е. вектор
о
E
r
совпадает с
осью
y. Следовательно, рассматриваемая волна является обыкновенной волной, а её вектор
о
E
r
перпендикуля-
рен главной оси кристалла. Направления колебаний вектора
о
E
r
отмечены на рис. 200, а точками. Обыкновен-
ная волна, распространяющаяся из точки
O в различных направлениях, имеет одну и ту же фазовую скорость:
y
с
V
ε
=
о
, (4.4.1)
Рис. 200
и, следовательно, данная волна за единицу времени распространяется на расстояние, равное модулю скорости
о
V . Геометрическое место точек, до которых обыкновенные волны, исходящие из точки О будут доходить за
единицу времени, представит собой окружность, изображенную на рис. 200,
а сплошной линией.
Выделим в кристалле плоскость главного сечения
yOz (рис. 200, б) и рассмотрим распространение из точ-
ки
О обыкновенной линейно поляризованной волны
о
E
r
в различных направлениях. При этом вектор
о
E
r
волны
перпендикулярен главной оси
z и совпадает по направлению с осью x. Обыкновенная волна для всех направлений
распространения в главной плоскости
yOz имеет одну и ту же скорость:
х
с
V
ε
=
о
. (4.4.2)
Так как для одноосного кристалла
ух
ε
=ε
, то волновая поверхность для обыкновенной волны в плоскости
yOz представляет собой окружность прежнего радиуса.
Выделим в анизотропном одноосном кристалле плоскость
xOy (рис. 200, в), которая перпендикулярна
главной оси кристалла, и рассмотрим распространение обыкновенной волны из точки
О в различных направле-
ниях. Для любого направления распространения вектор
о
E
r
обыкновенной волны всегда перпендикулярен глав-
ной оси
z и, следовательно, фазовая скорость будет определяться формулами (4.4.1) и (4.4.2). Таким образом,
волновая поверхность обыкновенной волны в плоскости
xOy также представляет собой окружность прежнего
радиуса.

Страницы