Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 164 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

наблюдается при ϕ = 90°, т.е. при скрещенных линиях анализатора и поляризатора; минимальная интенсивность
I
min
= I
||
= 0 (4.10.36)
наблюдается при ϕ = 0, т.е. при параллельных главных линиях поляризатора и анализатора.
д) При
α = 45° и δ = 2π на основании формулы (4.10.22) найдём уравнение полярной диаграммы волн,
выходящей из "пластинки
λ",
ϕ=
2
о
cosII . (4.10.37)
Данная полярная диаграмма совпадает с полярной диаграммой линейно поляризованной волны на входе
анизотропной пластинки, которая как было показано, даётся также законом Малюса. Из формулы (4.10.37)
следует, что максимальная интенсивность волны
0||max
III
=
=
(4.10.38)
наблюдается при ϕ = 0, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора параллельны; минимальная
интенсивность волны
0
min
=
=
⊥
II (4.10.39)
наблюдается при ϕ = 90°, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора скрещены. Целесообразно
сравнить волны с различным характером поляризации (рис. 240) и их полярные диаграммы (рис. 242).
Рассмотрим теорию интерференции поляризованных волн в двоякопреломляющих кристаллических
пластинках.
Из оптики известно, что интерференция поляризованных волн наблюдается наиболее контрастно, если
главная линия поляризатора, установленного перед анизотропной пластинкой, составляет с её главной осью
угол
α = 45°, а главная линия анализатора составляет с главной линией поляризатора угол ϕ = 0 или ϕ = 90°, т.е.
главные линии поляризатора и анализатора должны быть или параллельными или взаимно
перпендикулярными. В этом случае согласно формулам (4.10.20) интерферирующие волны
о
E
′
и
e
E
′
имеют
одинаковые амплитуды:
2
о
E
EE
e
=
′
=
′
, (4.10.40)
где
E
– электрический вектор волны, падающей на анизотропную пластинку. Этот вывод подтверждается
также построением пространственных диаграмм. Выражение (4.10.22), которое вытекает из общей формулы
интерференции (4.10.21) поляризованных лучей, может рассматриваться как формула интерференции
поляризованных волн в кристаллических пластинках при наилучших условиях её наблюдения, т.е. при
α = 45°.
Ранее было показано, что интерференция наблюдаться не может при
α = 0 и при α = 90°.
Найдём законы интерференции. Из выражения (4.10.22) видно, что при параллельных главных линиях
анализатора и поляризатора (
ϕ = 0) интенсивность при интерференции равна
2
cos
2
0||
δ
=
II , (4.10.41)
откуда следует, что при δ = 2π; 4π; 6π, …, или ∆ = λ; 2λ; 3λ, … наблюдается максимум интерференции
поляризованных волн:
0||max
III
=
=
. (4.10.42)
Данная формула совпадает с формулой (4.10.38), найденной из анализа полярной диаграммы волны,
выходящей из "пластинки
λ", для которой δ = 2π.
Из формулы (4.10.41) следует, что при
δ = π; 3π; 5π, …, или
2
λ
=∆
;
2
3
λ
;
2
5
λ
; … наблюдается минимум
интерференции:
0
||min
=
=
II .
(4.10.43)
Эта формула совпадает с формулой (4.10.36), найденной из анализа полярной диаграммы волны,
выходящей из "пластинки
2
λ
", для которой δ = π.
Из формулы (4.10.22) следует, что при взаимно перпендикулярных линиях анализатора и поляризатора (
ϕ
= 90
°) интенсивность при интерференции поляризованных лучей равна
2
sin
2
о
δ
=
⊥
II , (4.10.44)
откуда следует, что при δ = 2π; 4π; 6π; …, или ∆ = λ; 2λ; 3λ; … наблюдается минимум интерференции:

Страницы