Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 163 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

которые совпадают со значениями (4.10.12), найденными на основе теории сложения волн с взаимно
перпендикулярными линиями поляризации, что говорит о справедливости рассмотренных подходов.
б) Пусть при α = 45° между поляризатором и анализатором расположена "пластинка
4
λ
", для которой
разность фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами равна
2
π
=δ
или δ = 90°. Как было показано
раньше, из четвертьволновой пластинки при данных условиях опыта выходит волна с круговой поляризацией.
При этом уравнение окружности даётся формулой (4.10.13). На основании формулы (4.10.22) при δ = 90°
найдём полярную диаграмму (рис. 242, в) циркулярно поляризованной волны, выходящей из "пластинки
4
λ
":
2
о
I
I
= , или
2
2
E
I
=
. (4.10.27)
При этом интенсивность волны I, выходящей из анализатора, не зависит от его углового положения ϕ и
остаётся постоянной величиной. Например, интенсивность волны при параллельных и перпендикулярных
главных линиях анализатора и поляризатора будет одинаковой:
2
о
||
I
II
==
⊥
. (4.10.28)
На основе полученной полярной диаграммы (4.10.27) найдём радиус окружности, которую описывает
конец электрического вектора в волне с круговой поляризацией:
IR = или
2
E
R
= , (4.10.29)
что совпадает со значением (4.10.14), найденным на основе теории сложения двух когерентных волн с взаимно
перпендикулярными линиями поляризации.
в) При
α = 45° и π=δ
4
3
на основании формулы (4.10.22) найдём уравнение полярной диаграммы для
эллиптической поляризованной волны
{
}
ϕ+ϕ=
22
sin85,0cos15,0II
. (4.10.30)
Графически данная диаграмма представлена на рис. 242, г. Интенсивность волны, проходящей через
анализатор, максимальна:
I
⊥
= 0,85 I
о
или I
⊥
∼ 0,85E
2
(4.10.31)
при ϕ = 90°, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора скрещены.
Интенсивность волны минимальна:
I
||
= 0,15 I
о
или I
||
∼ 0,15E
2
(4.10.32)
при ϕ = 0, т.е. когда главные линии анализатора и поляризатора параллельны. Полуоси эллипса можно найти из
полярной диаграммы
EEIa 39,015,0
||
===
;
EEIb 92,085,0 ===
⊥
. (4.10.33)
Полученные значения полуосей совпадают с их численными выражениями (4.10.16), найденными на
основе теории слежения двух волн с ортогональными линиями поляризации.
г) Из формулы (4.10.22) при
α = 45° и
π
=
δ
найдём уравнение полярной диаграммы линейно
поляризованной волны, выходящей из анизотропной полуволновой пластинки
ϕ=
2
о
sinII
. (4.10.34)
Графически данная диаграмма изображена на рис. 242, д. Сравнивая данную полярную диаграмму с
диаграммой линейно поляризованной волны на входе пластинки, которая даётся законом Малюса (рис. 242, а),
видно, что линия поляризации волны, выходящей из "пластинки
2
λ
" оказывается повернутой на угол 2α = 90°.
Из формулы (4.10.34) следует, что максимальная интенсивность волны
0max
III
=
=
⊥
или
⊥
I ∼ E
2
(4.10.35)

Страницы