Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 165 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

0
min
=
=
⊥
II . (4.10.45)
Эта формула совпадает с ранее найденной (4.10.39), полученной из анализа полярных диаграмм волн
выходящих из "пластинки
λ", для которой δ = 2π.
Из формулы (4.10.44) видно, что при
δ = π; 3π; 5π; …, или
2
λ
=∆
;
2
3
λ
;
2
5
λ
; … наблюдается максимум
интерференции:
оmax
III
=
=
⊥
, (4.10.46)
что совпадает с формулой (4.10.35).
Таким образом, можно сформулировать общие правила наиболее контрастной интерференции
поляризованных волн: 1. Если оптическая разность хода между обыкновенной и необыкновенной волнами равна
нечётному числу полуволн, то при параллельных главных линиях анализатора и поляризатора наблюдается
минимум интерференции, а при взаимно перпендикулярных линиях анализатора и поляризатора наблюдается
максимум интерференции. 2. Если оптическая разность хода интерферирующих волн в одноосном кристалле
равна целому числу длин волн, то при параллельных линиях поляризатора и анализатора наблюдается
максимум интерференции, а при взаимно перпендикулярных главных линиях анализатора и поляризатора
наблюдается минимум интерференции. Эти правила легко запомнить, если вспомнить свойства "пластинки
2
λ
"
и "пластинки
λ". Полуволновая пластинка поворачивает линию поляризации волны на угол 2α = 90°; "пластинка
λ" оставляет линию поляризации неизменной. Из сформулированных правил следует, что при повороте
анализатора на угол 90
° интерференционная картина сменяется на дополнительную.
Из формул интерференции (4.10.41) и (4.10.44) следует, что если разность фаз между обыкновенной и
необыкновенной волнами равна
2
π
=δ
или оптическая разность хода равна
4
λ
=∆
, то при параллельных и
скрещенных главных линиях поляризатора и анализатора интенсивность при интерференции будет одинакова:
2
о
||
I
II
==
⊥
,
что совпадает с выражением (4.10.27). Этот результат очевиден, так как из "пластинки
4
λ
" выходит волна с
круговой поляризацией.
Если
4
π
=δ
или оптическая разность хода равна
8
λ
=∆
, то из формул интерференции (4.10.41) и (4.10.44)
найдём
о||
85,0 II
=
;
о
15,0 II
=
⊥
,
что находится в полном согласии с выражениями (4.10.24) и (4.10.25), полученными при анализе эллиптически
поляризованной волны, выходящей из кристаллической пластинки.
В оптическом диапазоне волн фазовые анизотропные пластинки
4
λ
;
2
λ
и другие вырезаются из
одноосного кристалла (например, кварца) параллельно его оптической оси. Но можно использовать и двуосный
кристалл, например, тонкие пластинки слюды. В диапазоне СВЧ (
2,3
=
λ
см) в качестве фазовых
двоякопреломляющих пластинок целесообразно использовать волноводные или металлоленточные структуры
(рис. 243 и 244).
Рис. 243 Рис. 244

Страницы