Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 195 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Учитывая, что когерентные волны от щелей проходят в произвольную точку интерференционного поля с
некоторой разностью фаз
∆
λ
π
=ϕ
2
, зависящей от разности хода рассматриваемых волн, составляющие
эллиптически поляризованных волн в каждой точке наблюдения могут быть записаны в виде
π
+ωα=
π
+ω=ε
ωα=ω=ε
;
2
cossin
2
cos
;coscoscos
1o1o
11
tEtE
tEtE
ee
(4.15.21)
π
+ϕ+ωα=
π
+ϕ+ω=ε
ϕ+ωα=ϕ+ω=ε
.
2
cossin
2
cos
);cos(cos)cos(
2o2o
22
tEtE
tEtE
ee
(4.15.22)
Если главная линия анализатора ОА составляет с осями OP
1
и ОР
2
четвертьволновых пластинок
произвольный угол β, то амплитуды четырёх когерентных линейно поляризованных волн одного направления
равны
;coscoscos
;sinsinsin
;coscoscos
22
1o1o
11
βα=β=
′
βα=β=
′
β
α
=
β
=
′
EEE
EEE
EEE
ee
ee
.sinsinsin
2o2o
β
α
=
β
=
′
EEE (4.15.23)
Уравнения колебаний всех четырёх интерферирующих волн в произвольной точке волнового поля при
наличии анализатора имеют вид:
;)cos(coscos)cos(
;
2
cossinsin
2
cos
;coscoscoscos
22
1o1o
11
ϕ+ωβα=ϕ+ω
′
=ε
′
π
+ωβα=
π
+ω
′
=ε
′
ωβα=ω
′
=ε
′
tEtE
tEtE
tEtE
ee
ee
π
+ϕ+ωβα=
π
+ϕ+ω
′
=ε
′
2
cossinsin
2
cos
2o2o
tEtE . (4.15.24)
Для нахождения амплитуды E
′
результирующей волны при интерференции эллиптически
поляризованных волн воспользуемся векторной диаграммой (рис. 273), построенной на основе формул
(4.15.24). Учитывая, что
1o11
EEE
e
′
+
′
=
′
и
2o22
EEE
e
′
+
′
=
′
, найдём амплитуды двух интерферирующих
приведённых волн
βα+βα=
′
+
′
=
′
=
′
22222
1
2
1o21
coscossinsinEEEEE
e
(4.15.25)
Рис. 273
и разность фаз δ между ними. Из векторной диаграммы следует, что
γ
+
δ
=
γ
+
ϕ
, или
ϕ
=
, (4.15.26)
где

Страницы