Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 193 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Максимумы приёма будут наблюдаться в тех точках волнового фронта, где векторы
p
E результирующих
линейно поляризованных волн совпадают по направлению с линией максимального приёма рупорной антенны,
а в тех точках волнового фронта, где векторы результирующих волн оказываются перпендикулярными линии
максимального приёма рупорной антенны, будут наблюдаться минимумы приёма. В зависимости от угла β
будет изменяться положение интерференционной картины. Тот факт, что в каждой точке волнового фронта
результирующая волна обладает линейной поляризацией, легко доказывается экспериментально вращением
приёмной рупорной антенны вокруг её продольной оси при фиксированном её положении. При этом общую
формулу (4.15.12) можно интерпретировать как полярную диаграмму результирующей волны
)(
β
=
II в
некоторой точке наблюдения, определяемой значением φ, т.е. формулу (4.15.12) можно рассматривать как
зависимость интенсивности волн, проходящих через анализатор, от его углового β положения при φ = const.
Формула (4.15.12) соответствует закону Малюса и определяет полярную диаграмму результирующей волны в
различных точках волнового фронта, т.е. при различных значениях φ (рис. 271, б). Действительно, согласно
формуле (4.15.12) полярные диаграммы в различных точках волнового поля описываются уравнениями: при φ = 0,
т.е. в центре волнового поля,
β−
π
=
4
cos2
22
EI ; при φ = π/2 получаем
β−
π
=
2
cos2
22
EI ; при φ = π имеем
β−
π
=
4
3
cos2
22
EI ; при φ = 3π/2 – )(cos2
22
β−π= EI и так далее.
а)
Рис. 271
б)

Страницы